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«nR — a^R = V, ■ 



an-iR — rtnR = Vu- 

 Ces équations déterminent à la fois les valeurs des 

 charges électriques et des potentiels lorsque l'on connaît 

 le potentiel Vo de la source qui sert à charger les bou- 

 teilles. 



Il est facile de reconnaître tout d'abord que les charges 

 ne peuvent être égales entre elles : s'il en était ainsi, les 

 potentiels seraient nuls sur toutes les bouteilles à partir 

 de la seconde. 



Il est facile de reconnaître également que les charges 

 ne peuvent varier en progression géométrique. Égalons 

 en eflét les deux valeurs de Vn fournies par les équations 

 précédentes ; s'il y a progression géométriqque, la raison 

 de cette progression ou le rapport de la charge «n à la 



précédente est m =: — 



Dans cette hypothèse , a^ = ma^ , a^ ==. m^a^ ; si l'on 

 égale les valeurs de V, fournies par les deux séries d'é- 

 quations précédentes, on trouve que la raison m de la 

 progression géométrique serait égale à l'unité. Ainsi les 

 charges ne peuvent être égales et ne peuvent varier en 

 progression géométrique, comme on l'a supposé jusqu'ici. 



Les charges sont entièrement déterminées par les 

 équations qui précèdent ; la loi suivant laquelle varient ces 

 charges peut d'ailleurs s'exprimer d'une manière très- 

 simple en égalant les valeurs des potentiels fournies par 

 les deux séries d'équations. Si l'on égale par exemple les 

 valeurs de V^ , on a 



ap -h a^ _ r -f- R 

 a^ R 



On obtiendra des équations analogues en égalant les 

 valeurs des autres potentiels et on arrive à la loi sui- 

 vante : 



Si Von considère trois bouteilles consécutives, la somme des 

 charges intérieures des bouteilles extrêmes est à la charge in- 

 térieure de la bouteille intermédiaire dans un rai^port constant; 



