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Indépendamment du mouvement stationnairequi existe 

 à l'intérieur du conducteur, le courant possède en outre 

 sa propre force vive ! cette force vive est produite aux dé- 

 pens de la source. Par conséquent lorsque l'intensité du 

 courant varie et devient i-\-di, la source doit fournir une 

 force vive égale au double de la variation prise en signe 

 contraire du viriel électrodynamique intérieur, soit 

 d [loi''). 



On peut déduire de là la théorie des phénomènes d'in- 

 duction qui résultent d"un changement d'intensité dans 

 le courant qui traverse un conducteur. 



Désignons par R la résistance du conducteur, par E la 

 force électromotrice de la source. 



Pendant le temps infiniment petit dt, le travail dépensé 

 par la source est Wdt. Ce travail est employé de deux 

 manières : 



1° Une partie de ce travail est employée à échauffer le 

 conducteur, d'après la loi de Joule : elle a pour valeur 



2° Une autre partie est égale d'après ce que précède, 

 au double de la variation, prise en sens contraire, du vi- 

 riel électrodynamique intérieur d(ivi^). 



On a donc la relation 



Jiidt =: RPdt -j- d[wi^). 



On retrouve ainsi l'équation fondamentale de l'induc- 

 tion électrodynamique dans le cas d'un conducteur 

 unique. 



Le cas de deux conducteurs donne lieu à des considé- 

 rations analogues. Si l'on désigne par f l'action électro- 

 dynamique qui s'exerce entre deux éléments appartenant 

 à des conducteurs différents et situés à une distance r, 

 le viriel électrodynamique extérieur 



est égal à la moitié du potentiel relatif à l'action mutuelle 

 des deux courants. 



M. Vaillant fait la communication suivante 



