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l'existence du courant qui traverse le conducteur a pour 

 effet d'accroître le viriel intérieur de la quantité 



1 



que nous appellerons, pour abréger, le viriel électrodyna- 

 mique intérieur. 



Si l'on remplace la force électrodyuamique /"par l'ex- 

 pression que donne la formule d'Ampère, on reconnaît 

 facilement que le produit Ifr est le potentiel relatif à 

 l'action du courant sur lui-même. 



Si l'on désigne, comme on le fait habituellement, ce 

 potentiel par — toi^, en désignant par lo une quantité qui 

 dépend uniquement de la forme du conducteur, le viriel 

 électrodynamique intérieur est égal à la moitié du poten- 

 tiel relatif à l'action du coura,nt sur lui-même, soit — -- wi'K 



Entre un conducteur parcouru par un courant élec- 

 trique et le même conducteur à l'état neutre, pris tous 

 deux à une même température, il y a cette différence : 

 l'existence du courant électrique a pour effet de diminuer 



, 1 



le viriel de la quantité - tci\ 



Dans le théorème de M. Clausius, la force vive moyenne 

 du système, qui est une fonction de la température, doit 

 conserver la même valeur. Il est donc nécessaire, pour 

 rétablir l'équilibre dans le théorème, que le courant 



, , . ^ . 

 amené une force vive égale a-ioiK 



1 



Cette force vive - toi^ , emmagasinée dans le conduc- 

 teur par le fait du passage du courant, reste constante, 

 tant que le courant conserve une intensité constante. Si 

 l'intensité du courant change et devient i -f- di, le viriel 



1 

 électrodynamique intérieur varie de la quantité — - 



d[îvr^); il est alors nécessaire que la source fournisse pour 



1 

 combler le déficit, une nouvelle quantité de force vive - 



d (îci^). 



