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charge en un point de la face intérieure de l'un des pla- 

 teaux. 



Si on appelle V et V les potentiels en un point du pre- 

 mier plateau AB et en un point du second plateau A'B', 

 l la distance des faces intérieures des deux plateaux, on a 

 la relation 



V — V' = 47raZ. 

 En remplaçant a par la valeur trouvée précédemment, 

 V — V' = 27r(E — E')Z. 



5. — Il n'existe pas, en général de relation entre la 

 différence de potentiel V — V et l'action F exercée par 

 l'un des plateaux sur l'autre plateau, qui soit indépen- 

 dante des charges électriques des deux plateaux. 



On a identiquement 



2EE' = ^ (E + E')^ — 5 (E - E')'. 



En remplaçant dans cette identité le produit EE' des 

 charges en fonction de la force F, la différence des char- 

 ges E — E'en fonction de la différence des potentiels, on 

 a la relation : 



La relation qui existe entre la force F et la différence 

 des potentiels est indépendante des charges des deux 

 plateaux, dans le cas seul où la somme des charges est 

 nulle, 



E-f-E' = 0. 



Cette condition se trouve sensiblement réalisée, comme 

 on le sait, lorsque l'un des plateaux, A'B' par exemple, 

 est mis en communication avec le sol. L'ensemble des 

 deux plateaux forme alors un condensateur ; l'action qui 

 s'exerce entre les deux plateaux, au lieu d'être répulsive, 

 comme on l'a supposé, est alors une force attractive, 

 ayant la même expression en valeur absolue. 



Si l'on désigne alors par F l'attraction qui s'exerce 

 entre les deux plateaux, par unité de surface, la relation 

 précédente devient, en remarquant que le potentiel V 

 devient égal à zéro, 



