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On supposera, dans ce qui va suivre, que les chaleurs 

 spécifiques et les coefficients de dilatation conservent 

 des valeurs constantes entre certaines limites. 



Considérons un corps qui ait pour volume spécifique v 

 à la température t et à la pression p. Un poids M de ce 

 corps a pour volume Mu = w dans les mêmes conditions 

 de température et de pression. 



Supposons que le corps de poids M décrive un cycle 

 limité par une ligne isothermique AB, par une ligne 

 adiabatique AG et par une parallèle BG à l'axe des pres- 

 sions. 



Soit Uo le volume du corps au point A, à la tempéra- 

 ture ^0, qui comprend à la température absolue To ; soient 

 ^^^ le volume du corps aux points B et G, t^ la température 

 au point G, qui correspond à la température absolue T^, 

 G la chaleur spécifique du corps sous pression constante, 

 c la chaleur spécifique du corps sous volume constant. 



Le cycle comprend trois opérations successives : 



1° Dans le trajet AB effectué sur la figne isothermique, 

 à la température absolue To, le corps absorbe, en passant 

 du volume Woau volume u^, une quantité de chaleur Q, 

 ayant pour expression 



dp 



^ lin dt 



, du, 

 dt 



en appelant A l'équivalent calorifique du travail. 



2° Dans le trajet BG, effectué sous le volume constant 

 u^, le corps abandonne de la chaleur en se refroidissant. 



3° Dans le trajet GA, effectué sur la ligne adiabatique, 

 la variation de chaleur est nulle. 



Le cycle est fermé, réversible. On peut appUquer à ce 

 cycle le théorème de Garnot avec l'extension que lui 

 donne M. Glausius, 



dQ 



J 



T »• 



Gette relation générale donne, pour le cycle particulier 

 considéré ici, la relation : 



T„ 



c ai 

 McJ- = 0. 



G 



