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En effectuant le calcul indiqué, la relation devient, en 

 désignant par log un logarithme népérien, 



La tranformation AG est . adiabatique. En désignant 

 par a le cofficient de dilatation du corps sous pres- 

 sion constante, les volumes u^ et u^ sont liés, d'une 

 manière générale, aux températures To et T^ par la 

 relation 



1 + a^i /Wo\c 



On peut déduire de cette équation la valeur de la tem- 

 pérature t^. La température absolue correspondante est 

 égale à cette température t^, augmentée de 273. valeur 

 inverse du coefficient de dilatation des gaz parfaits, 

 T, = ^^ + 273. 

 En reportant cette valeur dans l'expression du théo- 

 rème de Garnot, on a la relation : 



G 



Q 



= McTo [_log To - log I 273 - i + (1 -f- a^o) i~\ "" j J • 



Cette relation s'applique à un premier corps. 



Gonsidérons maintenant un second corps appartenant 

 à la même série que le premier : les lois de dilatation et 

 de compressibilité sont les mêmes pour les deux corps. 



La ligne isothermique AB est commune aux deux 

 corps. La ligne adiabatique du second corps est une 

 ligne AG', qui peut différer de la ligne adiabatique AG : 

 on n'en sait rien encore. Gette ligne adiabatique AG' 

 coupe la droite BG en un point G'. 



Si l'on considère le cycle ABG'A parcouru par le second 

 corps, on aura une équation analogue à la précédente . 

 La seconde équation diffère de la première en ce que le 

 poids M du premier corps doit être remplacé par le poids 

 M' du second corps pris sous le même volume que le 

 premier corps ; les chaleurs spécifiques G et c du premier 

 corps doivent être remplacées par les chaleurs spécifiques 

 G' et c' du second corps. 



