— 477 — 



barreau est déterminée par le théorème des moments. Si l'on 

 suppose le barreau assez long pour que la quantité de ma- 

 gnétisme développée à l'extrémité soit négligeable, on trouve 

 aisément 



X 9 (X) = X cp (X) — j <f {x) d X. 



L'aimantation a fait naître des forces attractives entre les 

 divers éléments magnétiques, ou si l'on veut, d'après la théo- 

 rie d'Ampère, entre les courants parallèles qui circulent 

 dans le solénoïde formé par l'aimant. Chaque élément est sol- 

 licité par des forces exercées par les éléments voisins, pro- 

 portionnelles aux quantités de magnétisme des éléments 

 réagissants et dont Tintensité décroît rapidement à mesure 

 que la distance augmente. 



L'accroissement du viriel relatif au point dont l'abscisse 

 est X, qui résulte de l'aimantation, peut être représenté par 

 [x cp (x), en désignant par [x une fonction de la distance qui 

 est en même temps proportionnelle à la quantité de magné- 

 tisme développé dans le barreau et par suite à la quantité de 

 magnétisme libre. D'ailleurs cp (a^) est une fonction propor- 

 tionnelle à la quantité de magnétisme libre du barreau et 

 par suite chaque terme [x cp (x) est proportionnel au carré de 

 la quantité de magnétisme libre du barreau. 



En désignant par / la demi-longueur du barreau, on trouve 

 aisément pour l'accroissement du viriel relatif à la moitié 

 du barreau, en tenant compte d'ailleurs de la relation pré- 

 cédente, l'expression 



/ 



i 



[X o (x) d X = [t. <^ (X) {l — X). 



L'accroissement de force vive qu'éprouve le barreau par 

 l'effet de l'aimantation est donc proportionnel au carré de 

 l'intensité du magnétisme et à la distance polaire. L'effet de 

 la désaimantation correspond par conséquent à une perte 

 égale de force vive qui est la mesure de l'effet thermique 

 produit, si cet effet est le seul qui accompagne la désaiman- 

 tation. 



Extrait de l'Institut, {fs section, 8472. 12 



