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J'avais à me préoccuper avant tout de la nature du courant 

 au point de vue mécanique. Or si les physicieos s'accordent 

 en général aujourd'hui à rejeter la notion de fluides, pour 

 voir dans les phénomènes électriques de même que dans les 

 phénomènes thermiques un mode particulier de mouvement, 

 il faut reconaître que la science est loin d'être fixée à ce su- 

 jet. Toutefois des travaux remarquables ont été publiés dans 

 ces dernières années sur ce problème difficile. Je dois citer 

 en première ligne les Reclierclies théoriques et expérimen- 

 tales sior C électricité considérée au 'pnintde vue mécanique^ 

 par M. Marié Davy. L'auteur considère le courant électrique 

 comme un mouvement transmis par l'éther; l'inteosité du 

 courant est la mesure proportionnelle de la quantité de mou- 

 veiuent existant dans chaque unité de longueur du conduc- 

 teur; la conductibilité spécifique d'un corps est proportion- 

 nelle à la masse de l'éther, conducteur du mouvement élec- 

 trique, qui est contenu dans l'unité de volume de ce corps. 

 J'adopte entièrement cette manière devoir à propos de la 

 nature du courant, mais j'arrive au sujet delà conductibihté 

 à une expression notablement différente. 



Considérons un fil conducteur de section 5, de longueur l, 



de conductibilité k; la résistance du fil est \ =-^' 



ks 



Désignons par w le volume du fil, par m la masse de 

 l'éther contenu dans le fil, par ^ le volume invariable oc- 

 cupé par les atomes; la masse d'éther77i occupe le volume 



IV — 4/ et possède une densité p= • 



Si le courant consiste en un mouvement vibratoire de l'é- 

 ther, désignons par U la vitesse maximum de ce mouvement 

 vibratoire; la force vive maximum de l'éther est mU^ La 

 disparition de cette force vive représente un travail -~m U*; 

 posons -^ m ]j^=m U,^; cette force vive m U,* est, on le sait, 

 la force vive moyenne du mouvement vibratoire. Sil'effet ther- 

 mique est le seul qui résulte du passage du courant, la cha- 

 leur dégagée est mesurée par A x -7^?^ U* = A m U,', en 

 appelant A l'équivalent calorifique du travail. 



La quantité de chaleur dégagée dans le fil par unité de 

 temps est donc Q = A s m U^^, la somme s s'étendant à tou- 



