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tes les quantités analogues, à m Ui^ pendant l'unité de temps; 

 posons pour abréger v m U/=7rm^, alors Q = A mu^. 



Cette quantité de chaleur Q est déterminée par la loi de 

 M. Joule ; comme l'a démontré M. Clausius, Q = Af >^, en 

 appelant i Tintensité du courant. 



Que faut-il entendre par intensité du courant ? Dans la 

 théorie de Ohm, l'intensité du courant est la quantité d'élec- 

 tricité qui traverse la section du fil par unité de temps ; si 

 l'on considère le courant comme le résultat d'un mouvement 

 vibratoire de l'éther, le mouvement n'est pas uniformément 

 réparti dans la section du fd. Supposons que l'éther soit 

 distribué uniformément dans le conducteur entier, il posséde- 



ra alors une densité ^ = — .Au mouvement réel qui s'ac- 



compUt dans l'éther du conducteur, on peut substituer alors 

 un mouvement idéal de l'éther uniformément distribué dans 

 le conducteur et tel que les vitesses des deux mouvements 

 soient inversement proportionnelles aux racines carrées des 

 densités de l'éther ; alors si on appelle v la vitesse du se- 

 cond mouvement, qui correspond à la vitesse u dans le 

 premier, ^ 



M "^ [J. 



Nous appellerons intensité du courant la quantité de mou- 

 vement (j.v5 qui existe dans chaque unité de longueur du 

 conducteur par unité de temps, i=^V'Vs. Alors si l'on rem- 

 place ï et ^ par leurs valeurs, la quantité de chaleur Q peut 

 se mettre sous la forme 



Q = A i^ ^ = A mu j^. 



Si l'on compare cette valeur à la première expression 

 de Q, on trouve - 



k = p 



Ainsi la conducHbillfé est égale à la densité de l'éther 

 du conducteur. D'après l'expression de p, la résistance qui 

 est l'inverse de la conductibilité est donc proportionnelle à 

 i^-vj;, c'est-à-dire au volume interatomique. Or j'ai trouvé 

 dans un précédent travail {Recherches sur l'état solide, 

 Annales de chimie et de physique, 4" série, t. XXIV, p. 



