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tions habituelles de la thermodynamique, par u le volume 

 liquide soulevé dans le tube capillaire évalué en mètres 

 cubes, par t la température. 



Le volume u est une fonction de p et de t; si le volume 

 s'accroît de du, la température restant constante, le travail 

 externe a pour valeur pdu. On'peut donc appliquer au vo- 

 lume Il les raisonnements qui se rapportent au volume spé- 

 cifique du liquide dans les questions ordinaires de la ther- 

 modynamique. 



Alors si l'on suppose une modification élémentaire sans 

 variation de chaleur, caractérisée par des variations dt et dp 

 de la température et de la pression, on a, en appelant G la 

 chaleur spécifique du liquide sons pression constante , 

 A l'équivalent calorifique du travail et T la température 

 absolue, 



Cdt—A.T^dp = 0. 

 dL 



Supposons que les niveaux à l'intérieur et à l'extérieur 

 du tube capillaire soient primitivement sur un même plan; 

 la pression qui s'exerce sur le liquide à l'intérieur du tube 

 est facile à calculer. En appelant / la hauteur du liquide 

 soulevé habituellement dans le tube, évaluée en mètres, la 

 pression intérieure par mètre carré est égale à / X 1000 ki- 

 logrammes. 



Si la pression à l'intérieur du tube devient nulle, le liquide 

 s'élève alors à la hauteur l et la diminution de pression est 

 aloTs — dp = lX 1000. D'ailleurs si l'on nomme m la section 

 du tube évaluée en mètres carrés, 



du dl 



Admettons que la chaleur produite soit appliquée uni- 

 quement au liquide qui s'élève et dont le volume en mètres 

 cubes est wi; en appelant 6 l'élévation de température du 

 liquide, 



Cdl = iOOOoile, 



on déduit de l'équation précédente 

 Or, d'après les expériences de M. Wolf, dans le cas d'un 



