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cité, il faut que le rapport des vitesses de l'élher du con- 

 ducteur et du milieu environnant reste le même , de sorte 

 qu'après le choc 



— V^ V 



En remplaçant v^ et v, par leurs valeurs, on déduit de là 

 u = 0, mv = m'v'. Le rapport des masses m et m' qui parti- 

 cipent au choc est une quantité invariable, qui dépend de 



la nature des corps; si l'on désigne par k le rapport ~,f on 



déduit de la condition précédente 



V =kv. V = 7-. 

 k 



Ainsi lorsque le mouvement se propage d'un corps con- 

 ducteur dans l'air ou réciproquement, la vitesse du mouve- 

 ment auquel on rapporte l'électricité est modifiée dans le 



rapport k ou r. 



Considérons un point A pris sur la surface d'un conduc- 

 teur électrisé, et un point M pris à l'intérieur d'un second 

 conducteur : supposons que la droite AM rencontre la sur- 

 face du premier conducteur en B et la surface du second 

 conducteur en C. 



Le point A est un centre d'ébranlement ; soit v la vitesse 

 de l'élher en ce point. Le mouvement se propage du point 

 A au point B; en ce dernier point du conducteur, la vitesse 



de l'éther est yô- A-u point voisin du milieu isolant de l'air, 



1 ■ 7 ^ T 



la Vitesse est «—^. Le mouvement se propage alors dans 



l'air comme si le point A était un centre d'ébranlement où 

 l'éther aurait pour vitesse kv; la vitesse de l'éther au point 



du milieu isolant qui touche G est alors j^. Au point G du 



conducteur, la vitesse de l'éther, d'après la dernière équa- 



tion, est —r^; de sorte que le mouvement se propage de la 



même manière que dans un conducteur unique. Par snite, 

 la vitesse de l'élher au point M a la valeur V donnée par la 

 première équation, de sorte que la condition d'équilibre est 



