la barre à partir de l'une des bobines. La vitesse de l'éther 



dans chacun des courants particulaires peut être considérée 

 comme une fraction constante de !a vitesse dans le courant 

 particuiaire qui précède, de sorte qu'à la distance xàe l'une 

 des extrémités de la barre, l'intensité du courant particu- 

 iaire qui correspond à la bobine placée à cette extrémité, 

 peut être représentée par a~^, en désignant par a une con- 

 stante. L'intensité du courant particuiaire qui correspond à 

 la seconde bobine est a~''~^), en appelant / la longueur de 

 la barre. 



Les vitesses dirigées dans le même sens s'ajoutent et l'in- 

 tensité du courant particuiaire produit par les deux bobines 

 est, à la distance x de la première extrémité, 



L'intensité du magnétisme libre en ce point est 

 ^= — loga[a-* — a-(^-*']. 



Les intensités magnétiques se retranchent : résultat con- 

 forme aux expériences de M. Jamin. 



Lorsque les courants des deux bobines sont dirigés en sens 

 contraire, alors les vitesses des courants particulaires se re- 

 tranchent en chaque point. 



dx 



^ = -loga[a-+a-c'-)]. 



Les intensités magnétiques s'ajoutent : résultat également 

 conforme à l'expérience. 



Dans le cas d'une seule bobine placée à l'une des extré- 

 mités d'une barre de fer doux assez courte, M. Jamin a ob- 

 servé une réflexion du magnétisme à l'extrémité opposée de 

 la barre. Les intensités magnétiques qui correspondent à 

 l'onde incidente et à l'onde réfléchie s'ajoutent : il faut en 

 conclure, d'après ce qui précède, que la réflexion de l'onde 

 magnétique à l'extrémité de la barre a pour effet de changer 

 la direction des courants particulaires. 



Dans ces expériences, l'intensité magnétique est mesurée 

 par la racine carrée de la force d'arrachement d'une petite 

 masse constante de fer doux : on peut rendre compte de 



