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La force vive h peut s'écrire sous une autre tbiine ; en ap- 

 pelant m le poids (lu corps, k sa chaleur spécifique absolue, 

 T la température absolue, E l'équivalent mécaiiique de la 

 chaleur, h = m k TE. 



D'ailleurs le volume v peut s'exprimer au moyen d'une for- 

 mule bien connue ; en désignant par d la densité du corps 

 par rapport à l'air, 



_ 10333 T 



''~*^ 1,2932 X 273 pd' 



La relation précédente peut se mettre sous la forme 



^ V 3 10333 



mk E = -7= — !- -^ «^ 



T ' 2 1,2932 X 273 d 

 Le premier membre est constant ; on voit que si rf diminue 

 à mesure que la température s'élève, le rapport du viriel in- 

 térieur à la force vive totale diminue à mesure que la tempé- 

 rature s'élève. 



M. Clausius a montré depuis longtemps que le terme 

 3 

 — pv, dans le cas des gaz permanents, est environ égal à 



0,613 h, de sorte que le viriel intérieur est environ égal à 



1 

 0,315 /i. Cette valeur est supérieure à —^jï»; dans un travail 



précédent, j'ai représenté le viriel inférieur par 



1 



_. (^ _|_ p) (y _ ^), 



en désignant par ti le volume invariable occupé par les atomes, 

 par /2 la cohésion, et j'ai fait voir que la cohésion, dans le 

 cas des corps solides, est égale à la moitié du coefficient d'é- 

 lasticité. 



Si l'on introduit la cohésion dans le cas des gaz ou des va- 

 peurs, le volume des atomes est alors négligeable devant v et 

 la relation de M. Clausius se présente sous la forme 



2V_p ' / 1,2932 X 273 c? ^ 



Sous cette forme on voit que si la densité de la vapeur par 

 rapport à l'air diminue progressivement à mesure que la 

 température s'élève, la cohésion devient une fraction de plus 

 en plus petite de la pression extérieure. Si la pression exté- 

 rieure demeure constante, comme cela a lieu dans la déter- 

 mination des densités de vapeurs d'après la méthode de 



