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Si l'on admet que la charge Q soit la somme des charges 



Q ' 



g et Qi , la force condensante est alors — = 



q 1 — mm' 



Toute la question se réduit donc à savoir, comme le re- 

 marque M. Gaugain, si la relation Q =: ^ -{- Qi est exacte. 

 « Cette relation, dit M. Gaugain, ne me paraît pas avoir le 

 caractère d'évidence qui lui est généralement attribué ; il me 

 semble même assez difficile de reconnaître par le seul raison- 

 nement si elle est ou non rigoureusement exacte, et j'ai pris 

 en conséquence le parti de la vérifier par des expériences 

 directes. » Dans ces expériences, exécutées sur des carreaux 

 fulminants de forme et de dimensions très-variées, la relation 

 a d'ailleUi's été toujours satisfaite. 



Pour démontrer la relation précédente, il suffit d'établir 

 le dilemme suivant : 



Soient deux corps électrisés A et B en présence, a et & les 

 charges en équilibre sur les deux conducteurs, V la fonction 

 potentielle sur le premier. Supposons que la charge h reste 

 constante, que la fonction potentielle V reste constante sur 

 A, la charge électrique de ce conducteur A doit rester égale- 

 ment constante. 



Admettons, en effet, qu'il existe un second état d'équilibre, 

 tel que le corps A puisse posséder une charge a' différente de 

 la première a. Concevons le premier état d'équilibre ; chan- 

 geons les signes des électricités de A et de B en conservant la 

 même distribution électrique, nous aurons un troisième état 

 d'équilibre auquel correspond sur A une valeur — V de la 

 fonction potentielle. Superposons le troisième état d'équi- 

 libre au second, nous aurons alors un nouvel état d'équilibre 

 ainsi caractérisé : le corps A possède une charge a' — a, la 

 fonction potentielle est nulle sur ce corps, le corps B possède 

 des quantités égales des deux fluides. La fonction potentielle 

 étant nulle sur A, l'équilibre subsistera en mettant ce con- 

 ducteur en communication avec le sol ; alors B se trouve 

 dans le cas d'un conducteur soumis à l'influence exercée par 

 le corps A en communication avec le sol ; alors B se trouve 

 dans le cas d'un conducteur soumis à l'influence exercée par 

 le corps A en communication avec le sol, l'équilibre n'est 

 possible qu'autant que le corps A est à l'état neutre, c'est-à- 

 dire que les quantités d'électricité ci et a sont égales. 



Pour faire l'application de cette proposition, revenons aux 

 expériences indiquées précédemment. Superposons les deux 

 états d'équilibre qui correspondent à la première et à la troi- 



