— 66 — 



C'est le mercure et la proportionnalité serait même rigou- 

 reuse sans l'enveloppe de verre des thermomètres. Comme 

 la chaleur spécifique du mercure augmente avec la tempéra- 

 ture, on peut dire qu'en ce qui concerne ce corps, la for- 

 mule (6) est en accord avec les faits observés. 



Position du spectre calorifique. La formule (5) fait dépendre 

 la dilatation non-seulement de la quantité de chaleur fournie, 

 mais aussi de la qualité de cette chaleur. A égale valeur 

 de C, V est d'autant plus petit que 9 et ô' sont aussi plus pe- 

 tits. D'après cela, la chaleur violette est moins apte que la 

 chaleur rouge à pi'oduire la dilatation. C'est ce que l'expé- 

 rience vérifie, puisque le spectre calorifique s'épanouit sur- 

 tout aux environs du rouge et que le fait est constaté par 

 l'emploi du thermomètre qui est avant tout un instrument 

 servant à dénoter une dilatation. 



Chaleur latente de fusion. Lorsqu'un corps passe de l'état 

 solide à l'état liquide, les molécules matérielles de polyé- 

 driques deviennent sphériques. Cette transformation a pro- 

 bablement pour effet de diminuer s', pour que la formule (5) 

 reste sensiblement la même. Ainsi s'expliquerait la chaleur 

 latente de fusion. 



Maximum de densité de certains liquides. Si l'augmentation 

 de C, lors de la fusion, ne compense pas complètement la 

 diminution de s' , le volume diminue au lieu d'augmenter. 

 C'est ce qui arrive à la glace se résolvant en eau. 



Les molécules ne passent pas brusquement de la forme 

 polyédrique à la forme sphérique. C'est pourquoi le maximum 

 de densité de l'eau ne correspond pas exactement à la tem- 

 pérature de 0°. 



Chaleur latente de vaporisation. Lorsqu'un corps prend 

 l'état gazeux, le volume augmente tout à coup dans un rap- 

 port considérable. Il faut que C augmente de même pour 

 que la formule (5) soit satisfaite. C'est ce qui donne lieu à la 

 chaleur latente de vaporisation. 



