tranches d'air et les corps élastiques. Je me suis proposé 

 d'analjser d'une manière directe le mécanisme du mouve- 

 ment de l'air et je vais indiquer dans cette note quelques ré- 

 sultats de ces recherches. 



Considérons un tuyau cylindrique indéfini de section 

 droite égale à l'unité, rempli de gaz à la pression p, expri- 

 mée en poids par unité de surface; soit D la densité de ce 

 gaz. Supposons le cylindre fermé par un plan A qui forme 

 une section droite du cylindre et supposons que ce plan soit 

 soumis sur l'une de ses faces à un excès de pression dp; il 

 se déplace pendant un temps infiniment petit ô d'une lon- 

 gueur AB infiniment petite et s'arrête en équilibre au point 

 B. Si l'on désigne par u la vitesse moyenne de ce plan, 

 AB = w0. 



Le mouvement se transmet pendant le temps 6 à une masse 

 de gaz d'une longueur AC ; au bout du temps 6, le point C est 

 au repos et la masse gazeuse possède la vitesse moyenne n. 

 La vitesse de propagation du mouvement dans le tuyau 

 est le quotient de AC par ; si l'on désigne par a cette vi- 

 tesse ou la vitesse du son, AC = aô. La masse gazeuse mise 

 en mouvement a pour valeur Daâ. L'impulsion élémentaire 

 dp.% est égale à l'accroissement de la quantité de mouve- 

 ment de la masse gazeuse 



dp.^ = DaQ.u. 



Le point C est au repos à la fin du temps ô ; la masse 

 gazeuse considérée a un excès de pression dp; cet excès de 

 pression correspond à la diminution de volume AB éprouvée 

 par la masse AC. Si l'on admet qu'il n'y ait pas variation de 

 chaleur dans la compression de la masse gazeuse, l'excès 

 de pression est donné par la formule connue de la thermo- 

 dynamique 



dp = mp -, 

 a 



en appelant m le coefficient de détente du gaz. 



En égalant ces deux valeurs de dp, on obtient pour la vitesse 

 du son 



\/ê 



