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d'ailleurs la seconde somme est nulle, si le cycle est fermé; 

 •par conséquent la première somme sera nulle pour tout cycle 

 fermé et réversible. 



Au contraire, si le cycle est fermé et non réversible, la 

 seconde somme s'annulera encore, mais la troisième sera 

 nécessairement positive, par suite la première sera néces- 

 sairement nég-ative. On retrouve ainsi la condition indiquée 

 par M. Glausius pour tout cycle fermé non réversible. J'ai 

 essayé de montrer dans les communications précédentes 

 quelques applications de cette condition à l'étude de phéno- 

 mènes physiques intimement liés à l'existence des cycles 

 non réversibles. 



Sur les mouvements des corps échauffés. Fresnel avait 

 constaté l'existence de mouvements propres aux corps 

 échauffés; M, W. Grookes a publié récemment des expé- 

 riences intéressantes à ce sujet. 



Un tube de verre renferme un disque léger doué d'une 

 grande mobilité au sein d'une masse gazeuse que l'on peut 

 raréfier à volonté ; lorsque la pression du gaz est très-faible, 

 le disque est repoussé lorsqu'on lui présente une source de 

 chaleur; pour une pression plus forte, le disque reste en 

 équilibre, et enfin pour des pressions plus considéral)les, le 

 disque est attiré du côté de la source de chaleur. 



L'auteur pense que la répulsion est due à l'action directe 

 des ondulations de l'éther sur le disque mobile, tout en re- 

 connaissant que l'attraction est produite par le mouvement 

 du gaz qui entraîne le disque. On a supposé également que 

 ces phénomènes pouvaient être produits par l'électricité 

 développée par la radiation incidente ou bien par l'évapora- 

 tion et la condensation de la .vapeur contenue dans le gaz. 

 Je me suis proposé de rechercher si l'inégalité des pressions 

 de l'air sur les deux faces du disque ne suffisait pas à 

 l'explication du phénomène. 



Supposons la surface du disque mobile égale à l'unité et 

 considérons une masse gazeuse ayant pour base le disque 

 et une longueur 1; désignons par p la pression du gaz, 

 par T la température absolue du gaz au commencement de 

 l'expérience. En appelant A- une constante, on sait que 

 pl=kT. 



Supposons que la température s'élève de dT, que le dis- 

 que soit repoussé par rapport à la source de chaleur de 



