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du reste, relativement à la force centrifuge et au courant 

 d'air déterminé par l'effet d'hélice des palettes. 



J'ai pensé à faire sur des plans plusieurs séries d'expé- 

 riences précises au moulinet, et aussi quelques-unes 

 moins rigoureuses, à l'aide de plans tombant dans l'air, 

 à l'aide de plans traînés en ligne droite sous l'eau, etc. 

 Appelons A la dimension du plan transversale au mou- 

 vement, et B la dimensien perpendiculaire qui fait le 

 'petit angle « avec la ligne du mouvement : les principaux 

 résultats de mes essais pourront s'exprimer ainsi : 



1° La formule (1) est exacte pour des surfaces sem- 

 blables. 



Elle ne s'applique pas à des vitesses très-petites, sur- 

 tout avec des surfaces et des angles très-petits. Cela 

 tient aux phénomènes de viscosité du fluide, qui de- 

 viennent alors prédominants, et qui tendent, comme on 

 sait, d'après les travaux de Poiseulle, de MM. Maxwell, 

 Cornu, etc., à rendre les résistances proportionnelles à la 

 simple vitesse aux très-petites vitesses. A ces très-petites 

 vitesses la viscosité et l'empâtement du fluide adhérent 

 empêchent le plan de couper correctement le fluide, et 

 l'effet précis de l'angle d'attaque n'existe plus. 



La formule (1) ne s'appliquerait probablement pas non 

 plus aux vitesses des projectiles de l'artillerie entre 250 

 et 400 mètres (Voir le remarquable mémoire de M. Hélie 

 sur La résistance de l'air au mouvement des projectiles, 

 1876). 



2^ La loi du sinus reste approchée jusqu'à des angles 



d'autant plus grands que - est plus grand, et que la 



forme du plan se rapproche davantage d'un losange ou 

 d'une ellipse dont A est la grande dimension. 



3° Ces mêmes conditions de forme donnent aussi à sur- 

 face égale le plus grand coefficient K de résistance. 



A 

 Cependant lorsque - a pris une valeur telle que 4 ou 5, 



son augmentation ultérieure, n'a plus d'effet bien sen- 



sible. Pour un angle déterminé la diminution de — au- 



