nent pour, cette chaleur spécifique le nombre 3,409. 

 L'écart entre ces deux valeurs est considérable et cet 

 écart se retrouve pour l'oxygène et l'azote ; la différence 

 entre les chaleurs spécifiques sous pression constante 

 données par l'expérience et les chaleurs spécifiques sous 

 pression constante calculées dans l'hypothèse énoncée 

 sont tellement considérables qu'elles devraient faire 

 rejeter pour le rapport des chaleurs spécifiques le nombre 

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 - qui paraît s'accréditer aujourd'hui dans la Thermody- 



namique. 



Si l'on admet la relation (2) comme conséquence de 

 l'hypothèse énoncée plus haut et si l'on remarque que le 

 coefficient de dilatation du gaz a est l'inverse de la tem- 

 pérature absolue à la température de la glace fondante, 

 on déduit facilement des équations (1) et (2) que pour le 

 gaz considéré le viriel intérieur W est nul à zéro et par 

 suite à toutes les températures sous volume constant. 

 Alors il faut prendre pour les deux chaleurs spécifiques 

 du gaz des valeurs en contradiction formelle avec les 

 expériences de M. Regnault. Si l'on n'accepte pas au 

 contraire ces valeurs, il faut en conclure que non seule- 

 ment le viriel intérieur n'est pas constant sous volume 

 constant pour les gaz, mais au contraire que dans le cas 

 des gaz qui suivent exactement ou à peu près les lois de 

 Mariotte et de Gay-Lussac, le viriel intérieur sous volume 

 constant est proportionnel exactement ou d'une manière 

 approchée à la température. 



On arrive donc à cette conclusion : ou bien tout est à 

 refaire dans la mesure des chaleurs spécifiques des gaz, 

 ou bien les conséquences que l'on a cru pouvoir déduire 

 des principes de la Thermodynamique au sujet du rap- 



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 port - pour les chaleurs spécifiques des gaz sont in- 



exactes. La raison de cette inexactitude se trouve, ce me 

 semble, dans l'expression que l'on adopte pour le travail 

 intérieur. 



Si l'on désigne en général par f l'action qui s'exerce 

 entre deux points situés à la distance r, un déplacement 

 élémentaire dr donne lieu à un travail fdr; ce théorème 



