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le caractère d'universalité que l'auteur lui attribue. Cela 

 résulte immédiatement de la relation générale qui lie les 



„^ . dp dp dv . , , 



trois coefficients -f > -r-, T' qui se rapportent respecti- 

 dt dv dt 



vement au volume constant, à la température constante 

 et à la pression constante. S'il existe pour un corps une 

 relation entre les trois variables p, v, t, on a nécessai- 

 rement 



dp dp dv 



dt dv dt 



Or si l'on prend l'eau liquide à partir de zéro jusqu'à 



une température supérieure à celle du maximum de den- 



dp 

 site, l'eau est toujours compressible, le coefficient — 



conserve toujours le même signe, mais l'eau se contracte 



sous pression constante entre zéro et 4 degrés, tandis 



qu'elle se dilate au-dessus de cette température. Le cpef- 



dv 

 ficient -r- devient nul à 4 degrés et change de signe en ce 

 dt 



dtio 

 point; il en est de même du coefficient —, de sorte que 



si l'on échauffe l'eau sous volume constant entre zéro et 

 une température supérieure à 4 degrés, la pression p ne 

 petit être une fonction linéaire de la température. 



M. Maurice Lévy croit pouvoir déduire des principes 

 de la Thermodynamique cette proposition, que l'action 

 mutuelle de deux molécules d'un corps est indépendante 

 de la température et ne dépend que de la distance mu- 

 tuelle des deux molécules ou du volume du corps. S'il en 

 était ainsi, la loi universelle citée plus haut serait une 

 conséquence immédiate du théorème de M. Glausius sur 

 le mouvement stationnaire. 



En désignant par "VV le viriel intérieur d'un corps, 

 c'est-à-dire la demi-somme des produits que l'on forme 

 en multipliant la distance de deux points quelconques 

 par la force qui agit entre ces deux points, par K la cha- 

 leur spécifique absolue, par T la température absolue, 

 par E l'équivalent mécanique de la chaleur, le théorème 

 de M. Glausius consiste dans la relation 



