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r, par j3 la pression, par v le volume du corps, on a 

 2MKTE = 2fr + 3pv. 



Si on désigne, pour abréger, par G le premier membre 

 de l'équation, par V le premier terme du second membre 

 ou le viriel intérieur, l'équation précédente peut s'é- 

 crire 



G = V + 3pv. 



Si l'on électrise le corps en supposant la température 

 constante et le volume constant, il est facile de voir que 

 la pression aura augmenté. En effet à la suite de l'électri- 

 sation, il faut tenir compte des forces répulsives qui 

 s'exercent entre les molécules électrisées. Si l'on désigne 

 par q et (^ les charges de deux molécules électriques 

 situées à une distance r, la forme répulsive qui s'exerce 



entre les deux molécules est -i-î-; par suite le viriel inté- 

 rieur doit être diminué de la somme des termes de la 

 forme ^-^ ou du potentiel de l'électricité, que nous dési- 

 gnerons par W. Il en résulte par conséquent un accrois- 

 sement de la pression ; par suite il est probable que le 

 volume du corps électrise éprouvera un accroissement 

 lorsque la pression sera ramenée à la valeur primitive. 

 Cette conclusion serait correcte si le corps n'était pas 

 électrise, mais il est facile de reconnaître qu'elle s'ap- 

 plique aussi au corps électrise. 



Supposons en effet que l'on électrise le corps sous la 

 pression -p et que le volume prenne une valeur v' diffé- 

 rente de v, on aura, d'après ce qui précède, la relation 

 G = V — W -1- 3pv'. 



Supposons maintenant que la température reste tou- 

 jours constante, que le corps perde son électricité et con- 

 serve le volume v' ; la pression prend alors une nouvelle 

 valeur^' et l'on a 



G == V + 3p'v'. 



On déduit immédiatement de ces deux dernières relations 

 3 (p — p') v' = W. 



On voit donc que p est supérieur à p' et que par suite le 

 volume V du corps non électrise sous la pression p est 



