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a' = a, a" = a''', 

 a' {v — v') = V, a" {v" — v'"] = Y. 



La charge du corps A A" qui représente ici le collec- 

 teur est a' + a" ; les deux parties de cette charge seront 

 égales lorsque v — v' sera égal à v" — v" et alors la 

 charge du condensateur à double armature sera égale au 

 double de la charge que prendrait la surface A" consi- 

 dérée comme le collecteur d'un condensateur simple 

 A'A". 



Il est aussi facile d'examiner ce qui arrive lorsque les 

 deux surfaces A et A'" sont mises en communication 

 avec une source électrique au niveau potentiel V, tandis 

 que le conducteur A' A" communique avec le sol. 



Il serait également aussi simple de considérer le cas 

 d'un condensateur formé par une armature A en com- 

 munication avec une source électrique et une armature 

 A'" en communication avec le sol et en supposant les 

 deux armatures séparées par un conducteur A 'A" soumis 

 à l'influence ; ce qui off"re un certain intérêt au point de 

 vue de la théorie des diélectriques. 



Ces diff'érents cas se traitent avec autant de facilité 

 que s'il s'agissait de condensateurs formés par des sur- 

 faces sphériques concentriques. 



Sur la disposition de l'électricité à la surface dés conducteurs, 

 par M. J. MouTiER. 



On peut se représenter l'électricité en équilibre à la 

 surface d'un conducteur de deux manières diffé- 

 rentes : on peut en effet considérer l'électricité comme 

 une couche très-mince de densité constante et d'épais- 

 seur variable ou bien on peut admettre que l'électricité 

 réside sur la surface même du conducteur et possède en 

 général une densité variable d'un point à l'autre du con- 

 ducteur. Je me suis proposé de résoudre cette question 

 au moins dans deux cas particuliers très-simples, celui 

 de la sphère et celui d'un plateau à faces parallèles indé- 

 finies. Cette question peut paraître oiseuse au premier 



