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dp 

 autre forme, en éliminant le coefficient angulaire — 



II. La condition précédente peut s'écrire sous une 



;n1 



L ^ L^ _ Q 



V — U V — u' u — u' 



Cette relation serait exacte si les tensions des deux 

 vapeurs étaient identiques ; il n'en est certes pas ainsi 

 pour l'eau, les deux premières quantités sont positives 

 et la troisième est négative. 



III. Il est donc impossible d'admettre que les courbes 

 des tensions de vapeur de l'eau liquide et de la glace 

 soient les mêmes ; ces deux courbes sont distinctes et se 

 coupent, comme l'a indiqué M. J. Thomson, sur la courbe 

 de fusion de la glace ; le point d'intersection de ces trois 

 courbes a été appelé le triple point. 



Si l'on désigne par a et a! les coefficients angulaires 

 des courbes de vaporisation d'un corps sous les deux 

 états liquide et solide, par h le coefficient angulaire de la 

 courbe de fusion du corps, il résuite immédiatement du 

 théorème de Garnot que pour le triple point on a la rela- 

 tion 



Q _IV_ L 

 h a' a 



Si les deux courbes de tensions de vapeurs sont tan- 

 gentes l'une à l'autre au triple point ; en d'autres termes 

 si les coefficients a et a' sont égaux, il résulte immédia- 

 tement de cette relation et de la relation (1) cette consé- 

 quence : le coefficient angulaire h de la courbe de fusion 

 est égal au coefficient angulaire commun aux deux cour- 

 bes de vaporisation. 



En général, si les deux courbes de tensions de vapeur ont 

 même tangente au triple point ; ces courbes sont tangentes à la 

 courbe de fusion du corps. 



Sur les transformations sous pression constante, 

 par M. J. MouTiER. 



Lorsqu'un corps se présente à une même température 



