— 238 — 



quantités de chaleur dQ et dQ' dans l'un et l'autre cas : 



nous les supposons inégales. 



Ces quantités de chaleur s'expriment très-facilement 



dans la théorie de M. Glausius au moyen du poids du 



corps, de sa chaleur spécifique absolue indépendante de 



di di 

 l'état physique et des rapports — , — • 



Si les deux quantités de chaleur absorbées dans les 

 transformations élémentaires considérées dQ et dQ' sont 



inégales, les deux rapports —, —r-sont aussi inégaux. 



Il 



Deux cas peuvent alors se présenter : 1° les valeurs de 

 ^ et de i' sont inégales, aloss v est différent de v'; 2° les 

 valeurs de i et de ^' sont égales, alors i + di et i' + di' ont 

 des valeurs inégales et dans ce cas v4-dv diffère de v'-{-dn'. 



De sorte qu'en général, s'il faut employer des quantités 

 inégales de chaleur pour effectuer des transformations du corps 

 sous les deux états dans les mêmes conditions de température 

 et de pression, les densités du corps sous les deux états sont 

 différentes et réciproquement . 



III. Si l'on suppose que les transformations s'accom- 

 plissent pour les deux états sous pression constante, les 

 quantités de chaleur considérées sont alors proportion- 

 nelles aux chaleurs spécifiques sous pression constante 

 et la proposition précédente s'énonce ainsi : 



Lorsqu'un corps se présente dans les mêmes conditions sous 

 deux états caractérisés par une valeur inégale des chaleurs 

 spécifiques sous pression constante, à ces deux états du corps 

 correspondent en général des densités différentes et récipro- 

 quement. 



D'ailleurs on a vu précédemment qu'un changement 

 dans la chaleur spécifique sous pression constante est 

 corrélatif d'un phénomène thermique, on arrive donc à 

 cette nouvelle proposition : 



Lorsqu'un corps se présente dans les mêmes conditions sous 

 deux états caractérisés par des densités différentes, le passage 

 d'un état du corps à l'autre est accompagné d'un phénomène 

 thermique. 



