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X, Y, Z, étant les composantes de la force extérieure sur 

 l'unité de masse, ^ la masse de l'unité de longueur et 

 {JI.T la tension en un point. 



Si l'on dérive les équations (1) par rapport à t, que l'on 

 tienne compte des équations (4) et (5) et que l'on porte 



les valeurs obtenues pour ,- 



îdP dl^ 

 tions (6), on obtient 



^^ d^x , dY dx ^ , d 

 ds'^ dt ds ds 



d'^y dY d]£ v _i- -^ 



, dans les équa- 



ds 



V' 



;« dt ds 



^, d^z , dY dz 

 ds"^ dt ds 



ds 



^ ds 



dy_ 

 ds 



dz 

 ds 



T -^ 



T 



que l'on peut écrire, en vertu de l'équation (5) 



(7) 



(T — V^] 

 (T— V^) 



(T— v«; 



— 1 4- X 

 ds J 



%s _ 



dz 1 



ds J 



dy 

 ds 

 d. 



-^ = 



dt ds 



+ Z 



dt ds 



£. [(T — V^) —1 + X — — — 

 ds ds \ dt ds 



_d_ 



ds 



d^ 



ds 



On voit donc que, si la vitesse est indépendante du 

 temps, les équations (7) sont identiques aux équations 

 d'équilibre au repos, sauf le changement de T en T — Y*. 

 On voit de plus que, dans ce cas, les composantes de la 

 force extérieure doivent être indépendantes du temps, 

 lorsque la tension T n'en dépend pas, puisque les équa- 

 tions du mouvement sont alors 



ds 

 d_ 

 ds 

 d_ 

 ds 



Y^ 



(T 

 (T 

 (T — V^ 



ds J 



v^)::^ 



ds 

 dz 

 ds J 



+ X = 



-+- Y =: 



-|-Z= 



et que x, y, z, ne varient pas avec le temps, en vertu de 

 la permanence du mouvement. 



M. Mouton fait une communication sur un procédé op- 

 tique pour la mesure de l'épaisseur d'une lame cristalline. 



