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En combinant les deux propositions, on peut détermi- 

 ner le sens de la courbe des sensions de réversion, si 

 l'on connaît par expérience le sens des transformations 

 non réversibles, au double point de vue du changement 

 de volume et de la variation de chaleur. Si l'accroisse- 

 ment de volume marche de pair avec une absorption de 

 chaleur, la tension de réversion augmente avec la tem- 

 pérature ; si l'accroissement de volume est accompagné 

 d'un dégagement de chaleur, la tension de réversion 

 diminue quand la température augmente. 



Revenons à notre cycle isothermique, et cherchons 

 comment la chaleur de transformation varie avec la 

 pression. 



i° De A en B le corps change d'état sous la pression 

 de réversion tt et absorbe la quantité de chaleur ^. 



2° De B en B' on le comprime sous le second état : la 

 compression élémentaire dégage une quantité de cha- 

 leur — B. dp ; la compression totale B B' dégage la cha- 



leur — E. dp. 



^ Tï 



3° De B' en A' le corps est ramené à son premier état 

 sous la pression |) et dégage la quantité de chaleur -L. 



4° De A' en A le corps se dilate sous le premier état ; il 



^p 

 absorbe la quantité de chaleur -— h dp. 



Le cycle étant fermé, la somme des quantités de cha- 

 leur absorbées diminuée de la somme des quantités de 

 chaleur dégagées, est équivalente au travail externe 



rP 

 consommé — (V — v) dp [v est le volume du corps sous 



le premier état et V son volume sous le second état à la 

 même pression et à la même température). On a donc en 

 désignant par A l'équivalent calorifique du travail 



Y) 7) Ti 



A -f- f HcZp — L — r Mj3 — = A r (V — u) dp 

 Cette équation différentée par rapport à p donne 



