— 86 — 



dente : nous aurons un second état d'équilibre. Superpo- 

 sons-le aujpremier , nous aurons un troisième état 

 d'équilibre ^dans ^lequel] le poids du gaz dissous aura 

 doublé, la pression du gaz non dissous aura doublé. 

 Nous retrouvons ainsi la loi de solubilité d'un gaz dans 

 un liquide. 



S'' Considéronsle même liquide qui a dissous un pre- 

 mier gaz A. sous une pression finale p à une température 

 t ; nous aurons ainsi un premier état d'équilibre. 



Le même liquide sous le même volume u peut dissou- 

 dre également un second gaz A' à la même température 

 sous une pression finale p'. Ce gaz, d'après ce qui pré- 

 cède peut être considéré seul à l'état d'équilibre, indé- 

 pendamment du liquide : nous aurons ainsi un second 

 état d'équilibre. 



Superposons le second état d'équilibre au premier ; 

 nous aurons un mélange de gaz dissous et la solubilité 

 de ces gaz sera la même que si ces gaz étaient séparés. 

 On retrouve ainsi la loi de solubilité des mélanges ga- 

 zeux. 



Sur l'appareil différentiel à tensions de vapeurs, 

 par M. J. MouTiER. 



J'ai communiqué à plusieurs reprises à la Société des 

 preuves tirées de la Thermodynamique au sujet de l'iné- 

 galité des tensions des vapeurs émises à une même tem- 

 pérature par un même corps sous deux états différents : 

 tel est par exemple le cas de l'eau liquide et de la glace à 

 zéro. Il serait très-intéressant de savoir si l'expérience 

 confirme les indications de la théorie : malheureusement 

 la différence entre les deux tensions de vapeur est de 

 beaucoup inférieure aux erreurs d'observation et il ne 

 paraît pas possible de décider la question au moyen des 

 mesures de tensions de vapeurs effectuées par les pro- 

 cédés ordinairement suivis. 



On est conduit à imaginer un appareil différentiel dis- 

 posé de la manière suivante. Deux réservoirs de verre 

 renferment, l'un de l'eau liquide à zéro, l'autre de la 



