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électrisé. A mesure que le corps descend dans la cloche, 

 la divergence des lames de l'électroscope augmente jus- 

 qu'à ce que le corps électrisé atteigne une certaine posi- 

 tion; lorsque le corps électrisé descend au-dessous de 

 cette position, la divergence des lames de l'électroscope 

 demeure constante : cette divergence reste la même, 

 lorsque le corps électrisé est en contact avec la cloche. 



La théorie de cette expérience est aujourd'hui fort sim- 

 ple. Désignons par A le corps conducteur électrisé, par 

 B la surface intérieure d'un conducteur fermé extérieur à 

 A, par G la surface extérieure de ce conducteur. Dési- 

 gnons par a la charge, positive par exemple, de l'induc- 

 teur, par h la charge négative induite sur B, par c la 

 charge positive induite sur G. 



Les deux charges induites & et c sont égales. La théorie 

 permet d'ailleurs de démontrer facilement que les deux 

 charges a et h sont égales ; cette propriété a reçu juste- 

 ment le nom de théorème de Faraday. La charge c, égale 

 à a, est distribuée sur la surface extérieure G du conduc- 

 teur de la même manière que si cette couche électrique 

 était d'elle-même en équilibre sur le conducteur. 



Pour le démontrer, considérons le système A, B, G en 

 équilibre. Le corps A possède une charge a déterminée ; 

 le conducteur BG possède des charges — « et -f- a déter- 

 minées : la distribution électrique, on le sait, ne peut 

 avoir lieu que d'une seule manière. On a ainsi un premier 

 état d'équilibre. 



Prenons maintenant le système A, B, G à l'état neutre 

 et mettons la charge -\- a sur la surface extérieure G du 

 conducteur. Gette charge sera distribuée de telle sorte 

 que la résultante de ses actions sur tout point intérieur à 

 G soit nulle : cette couche, en équilibre d'elle-même, 

 n'exerce aucune action sur B et sur A. On aura ainsi un 

 second état d'équilibre. 



Prenons ensuite le système A, B, G à l'état neutre et 

 mettons la charge -f- a sur le corps A, la charge — a sur 

 la surface intérieure B du conducteur. Ges deux charges 

 seront distribuées de telle façon que la résultante de 

 leurs actions sur tout point intérieur du conducteur BG 

 soit nulle ; ces deux couches en équilibre n'exercent au- 



