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a', ce corps aura une charge 2a. Si l'on introduit simul- 

 tanément A'^ et A, on aura une troisième divergence a", 

 qui correspondra à une charge électrique 3a et ainsi de 

 suite. 



Il sera donc possible de dresser une table de gradua- 

 tion, qui établisse un^ relation entre les charges électri- 

 ques et les divergences des lames. 



L'appareil permet non-seulement de mesurer la quan- 

 tité d'électricité, mais encore de déterminer la nature de 

 l'électricité. Si l'on électrise la cloche avec une électricité 

 connue, il suffit d'introduire dans cette cloche le corps 

 que l'on veut étudier : suivant que la divergence des 

 lames de l'électroscope augmente ou diminue, le corps 

 possède la même électricité que la cloche ou une électri- 

 cité contraire. 



La théorie de l'expérience de Faraday conduit à em- 

 ployer l'appareil même de Faraday comme électroscope 

 et comme électromètre. 



Sur les observations d'éleciriciié atmosphérique, 

 par M. J. MouTiER. 



L'origine de l'électricité atmosphérique est aujourd'hui 

 une question fort obscure, mais cependant des méthodes 

 diverses d'observation ont fait connaître un certain nom- 

 bre de faits généraux, qui ne sont pas sans importance. 

 L'application de la théorie du potentiel à l'électricité at- 

 mosphérique a permis d'envisager le problème sous un 

 jour nouveau; je me propose, dans cette Note, de dis- 

 cuter au moyen de cette théorie quelques points particu- 

 liers relatifs aux modes d'observation de l'électricité 

 atmosphérique. 



L Nous supposerons un ensemble de corps électrisés 

 A, chargés d'électricité positive par exemple, agissant sur 

 un électroscope placé au-dessous des corps A. L'électros- 

 cope est formé par deux boules B et G réunies par un fil 

 long et tin. La boule B est soumise à l'influence des 

 corps A et se charge d'électricité négative; la boule G est 



