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soustraite à l'influence des corps A et se charge d'élec- 

 tricité positive. 



Désignons par V le potentiel au centre de la boule B 

 relatif à l'action des corps électrisés A, par m la quantité 

 d'électricité, positive ou négative, qui existe sur chacune 

 des boules, par r et / les inverses des rayons des deux 

 boules B et G. 



Le potentiel en un point de la boule B a une valeur 

 constante à l'intérieur de cette boule : le potentiel au 

 centre de cette boule est V — mr. Le potentiel en un 

 point de la boule G est mr'. D'après les conditions d'équi- 

 libre entre des conducteurs électrisés, les potentiels sont 

 égaux, 



V — mr = mr'. 



(1) V 

 m,z=z -. 



r ~\- r 



La quantité d'électricité induite sur l'appareil par l'en- 

 semble des corps inducteurs mesure donc le potentiel au 

 centre de la boule B de l'électroscope, relatif à l'action 

 des corps inducteurs. 



Le potentiel de la boule G a pour valeur 



r' 



(2) mr' = — — ;V. 



r -j- r 



Ge potentiel mesure par conséquent le potentiel au 

 centre de la boule B relatif à l'action des corps induc- 

 teurs. 



On a supposé pour plus de simplicité l'électroscope 

 terminé à l'extrémité G par une sphère ; le résultat est le 

 même lorsque le corps G a une forme complètement arbi- 

 traire. Dans les formules précédentes, la constante r' re- 

 présente alors le potentiel en un point intérieur de ce 

 conducteur G, lorsqu'une charge électrique égale à l'u- 

 nité est en équilibre sur la surface de ce conducteur. Si 

 l'on forme par exemple le conducteur G avec deux lames 

 d'or, r' représente le potentiel relatif au conducteur 

 formé par les deux lames à l'état d'équilibre. La valeur 

 de / change alors avec l'angle d'écart des lames. 



On a supposé la boule B électrisée négativement et la 

 boule G électrisée positivement, ce qui revient à supposer 



