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rieur au potentiel de la boule G dans la méthode précé- 

 dente : ce dernier potentiel tend vers la limite V lorsque 

 r devient nul, c'est-à-dire lorsque les dimensions de la 

 boule B deviennent de plus en plus grandes. 



III. Si l'on élève l'électroscope ou si on rapproche l'ins- 

 trument de l'ensemble des corps inducteurs, le potentiel 

 V augmente. L'instrument permet d'apprécier facilement 

 les variations de ce potentiel ; on peut employer deux 

 méthodes différentes. 



1° On élève l'électroscope. Le potentiel au centre de la 

 boule B relatif à l'action des corps inducteurs A prend 

 une valeur V supérieure à V, la charge négative induite 

 sur B a une nouvelle valeur m' supérieure à m. 



L'accroissement de la charge induite est 



V — V 



(3) m' — >n = — ; — - . 



r -\- r 



L'accroissement du potentiel de la boule G est 



(4) {m'—7n]r' = -^^Y — Y). 



r -\- r 



2° On met d'abord l'électroscope en communication 

 avec le sol. La boule B possède une charge négative M ; 

 Le potentiel est nul en un point de cette boule, 

 V — M r =: 0. 



Ensuite on coupe la communication de l'électroscope 

 avec le sol et on élève l'instrument à la même hauteur 

 que dans l'expérience précédente. Une nouvelle quantité 

 d'électricité est décomposée sur l'électroscope; dési- 

 gnons par [J. l'accroissement de l'électricité négative delà 

 boule B. Une quantité égale d'électricité positive se trouve 

 sur la boule G. La condition d'équilibre électrique entre 

 les deux boules de l'instrument est 



Y — (M -\- if.) r =i [X r'. 



On déduit de là pour l'accroissement de la charge de la 

 boule B 



_ V^ — V 



^— r + / ■ 



L'accroissement de la charge de la boule B est donc le 

 même que l'accroissement de la charge de cette boule 



