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Pour un même accroissement infiniment petit dq de la 

 charge électrique , l'accroissement correspondant de 

 l'angle d'écart « est d'autant plus petit que le coefficient 

 angulaire a est plus grand, c'est-à-dire, d'après la forme 

 de la courbe, que la charge électrique q est plus grande. 



L'application de ce résultat est fort simple. 



Supposons une charge électrique q répartie sur les 

 lames d'un électroscope qui diffèrent de l'angle a. Si .la 

 charge augmente d'une quantité q\ la divergence devient 

 a' et augmente de a' — «. 



Supposons au contraire les deux lames de l'électros- 

 cope verticales, à l'état neutre, et admettons que l'on 

 place la charge q' sur les deux lames de l'électroscope, la 

 divergence des lames devient «^ . 



D'après la remarque précédente, l'angle «^ est supérieur 

 k a' — a; l'appareil sera plus sensible à un même accrois- 

 sement de la charge électrique dans le second cas que 

 dans le premier. 



Pour observer les variations du potentiel dans le cas de 

 l'électricité atmosphérique, au moyen d'un électroscope 

 à lames d'or, il faut par conséquent préférer la seconde 

 méthode à la première : il est préférable de toucher 

 d'abord l'électroscope, pour le mettre en communication 

 avec le sol, et de l'élever ensuite dans l'air. C'est la mé- 

 thode suivie en général par les divers observateurs : elle 

 est justifiée par les considérations précédentes. 



Sur V électromètre capillaire de M. Lippmann, 

 par M. J. MouTiER. 



M. Lippmann a fait connaître sous le nom d'électro- 

 mètre capillaire un appareil qui permet de mesurer avec 

 une extrême sensibilité des différences de potentiel ou 

 des forces électromotrices très-faibles. L'emploi de cet 

 instrument remarquable repose sur une corrélation entre 

 les phénomènes électriques et les phénomènes capillaires. 

 Je me suis proposé de rechercher l'origine de cette corré- 

 lation. 



L'électromètre capillaire est formé par un vase de verre 



