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signons par Q la chaleur absorbée pour effectuer cette 

 première opération. 



Supposons ensuite que la vapeur se condense, à partir 

 du point M', sous la pression j3 à la température T. Lors- 

 que la condensation de la vapeur est complète, le point 

 figuratif a décrit la droite M'M, il est revenu au point M. 

 Désignons par L la chaleur abandonnée par la vapeur en 

 se condensant; L est la chaleur de vaporisation mesurée 

 dans les expériences de Regnault. 



Le cycle est fermé et non réversible. Si l'on appelle 

 élément de transformation, pour abréger, le quotient de 

 la quantité de chaleur absorbée dans une transformation 

 par la température absolue correspondante, la somme 

 des éléments de transformation, d'après un théorème de 

 M. Clausius, est négative pour le cycle considéré, 



Q 



\ 



La chaleur absorbée par la vaporisation d'un liquide à 

 une température déterminée, lorsque la vapeur se forme 

 sous une pression inférieure à la tension de la vapeur sa- 

 turée, est donc inférieure à la chaleur de vaporisation du 

 liquide. 



La différence entre les deux quantités de chaleur L et 

 Q dépend de la loi suivant laquelle on a fait varier la 

 pression dans la première opération ; cette différence dé- 

 pend par conséquent du travail externe représenté par 

 l'aire de la courbe que décrit le point figuratif. 



Quelle que soit la forme de cette courbe, la chaleur de 

 vaporisation L du liquide à la température considérée 

 est un maximum par rapport aux diverses quantités de 

 chaleur Q absorbées par la vaporisation du liquide sous 

 des pressions inférieures à la tension de la vapeur 

 saturée. 



2° Considérons l'unité de poids du liquide à la tempéra- 

 ture T sous la pression j^3; le point figuratif occupe la po- 

 sition M. 



Supposons que l'on vaporise entièrement le liquide 

 sous la pression p; le point figuratif décrit la droite MM' 



