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leur, par Y\ le potentiel de l'électricité du conducteur au 

 centre de la boule, par q la charge électrique répandue 

 sur la boule. Le potentiel au centre de la boule a la même 

 valeur qu'en un point pris à l'intérieur du conducteur, 



On déduit de cette relation 



Si la distance e est très petite, la charge prise par la 

 boule d'épreuve est également très petite ; la distribution 

 est très faiblement modifiée sur le corps conducteur. A 

 la limite, lorsque le rayon de la boule est très petit, on 

 peut donc regarder les valeurs de V^ et de Y\ comme 

 étant égales à V et V. A ce degré d'approximation, la 

 charge q de la boule d'épreuve a pour valeur 

 q = A~e£^ . 



La charge prise par la boule d'épreuve est donc pro- 

 portionnelle à l'épaisseur de la couche électrique répan- 

 due sur le conducteur au point M. 



Si l'on enlève la boule d'épreuve, la charge q se répand 

 uniformément sur la surface de cette boule et l'épaisseur 

 de la couche électrique répandue alors uniformément sur 

 cette boule a pour valeur 



Ainsi lorsque la boule d'épreuve est séparée du corps 

 conducteur et amenée à une distance du conducteur suf- 

 fisamment grande pour que l'électricité se distribue uni- 

 formément à la surface de la boule d'épreuve, l'épaisseur 

 électrique sur la boule d'épreuve est alors égale à l'épais- 

 seur électrique au point du conducteur touché par la 

 boule d'épreuve. 



M. Marschail communique la note suivante 



