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T=ivQ. 



Si le corps conducteur se résout en un certain nombre 

 de parties, la charge électrique reste la même, mais le 

 potentiel varie sur chacune des parties formées aux dé- 

 pens du conducteur et la somme des travaux qui corres- 

 pondent à une décharge électrique complète de chacune 

 des parties électrisées peut avoir une valeur fort diffé- 

 rente du travail T. 



Nous examinerons uniquement le cas où le corps con- 

 ducteur se résout en un nombre quelconque n de con- 

 ducteurs égaux entre eux et semblables au corps con- 

 ducteur qui leur donne naissance ; nous désignerons par 

 A' chacun de ces conducteurs. 



Chacun des conducteurs A! possède alors une charge 



électrique - et, si on appelle V le potentiel en un point 



de l'un de ces conducteurs, la décharge complète de l'un 



1 Q 



des conducteurs correspond à un travail égal àr-V— . 



Z n 



La somme des travaux analogues pour tous les conduc- 

 teurs A! a pour valeur 



10 1 



2 n 2 

 11 en résulte que les deux travaux T' et T sont entre 

 eux comme les potentiels Y' et V, 

 T' V' 

 T ""v" 

 Considérons un point M de la surface du conducteur 

 primitif A, un point pris à l'intérieur du conducteur. 

 Désignons par q la charge au point M, par r la distance 

 du point M au point pris à l'intérieur du conducteur. 



Désignons de même par M' le point homologue du point 

 M sur l'un des conducteurs A' résultant de la division du 

 premier conducteur, par 0' le point homologue du point 



q 

 0, par r' la distance O'M'. La charge au point M' est-- 



n 



Les potentiels V et V sont entre eux comme les quo- 



