— 25 — 



une tension des éléments gazeux provenant de la décom- 

 position : mais cette tension dépend à la fois de la tem- 

 pérature et de la pression du mélange formé par les corps 

 non décomposés et les éléments gazeux dissociés. 



Dans une précédente communication, j'ai essayé de 

 rendre compte, au point de vue théorique, de la dilTé- 

 rence qui existe entre le mode de décomposition des corps 

 solides et liquides d'une part et le mode de décomposi- 

 tion des composés gazeux d'autre part. Je me propose 

 aujourd'hui de rechercher comment il se fait qu'on arrive 

 au même état d'équilibre, lorsqu'on part soit du corps 

 composé, soit de ses éléments. 



Considérons une masse gazeuse contenue dans un cer- 

 tain volume à une certaine température et à une certaine 

 pression. On sait que des actions moléculaires, qui ne 

 sont pas en général négligeables, s'exercent entre les 

 différentes parties de la masse gazeuse. 



Soient deux points M et M' pris à l'intérieur de la masse 

 gazeuse à une distance MM' = r, m, m! deux masses de 

 gaz infiniment petites prises en ces deux points. Chacune 

 de ces masses est sollicitée par une force dirigée vers 

 l'autre masse, que l'on peut représenter par mm'f[r) en 

 désignant par f{r) une fonction de la distance. 



Cette fonction doit diminuer d'ailleurs très vite à me- 

 sure que la distance augmente : les propriétés d'un gaz à 

 une certaine pression sont indépendantes de la forme de 

 la masse gazeuse ou de la forme de l'enceinte qui ren- 

 ferme le gaz. 



Supposons que la distance des deux points M et M' 

 augmente d'une quantité infiniment petite et devienne 

 r-\-dr; à ce déplacement correspond un travail de la 

 force attractive qui a pour valeur 

 — mm'f[r)dr. 



Désignons par <p(r) une fonction de la distance telle que 

 la dérivée changée de signe soit égale à /{r), ç'(y) = — /(r); 

 cette fonction y(r) sera telle par conséquent que f{r) di- 

 minue lorsque la distance augmente. Le travail élémen- 

 taire considéré sera alors la variation infiniment petite 

 de la fonction de force qui a pour expression mm'^[r). 



Supposons maintenant que le volume de la masse 



