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chaleur consommée en travail externe dans le second 

 cycle est négative. Ces deux aires doivent être égales et 

 par suite la tension de la vapeur émise par le liquide est 

 supérieure à la tension de la vapeur émise par le corps à l'état 

 solide. 



La figure donne lieu à une remarque. 



Supposons que l'on parte de l'état liquide à une pres- 

 sion Pi inférieure à P et que l'on fasse un cycle analogue 

 au précédent. Le point figuratif a une position initiale L^ 

 située au-dessous du point L sur la courbe LL'. Menons 

 par le point L^ une parallèle h^^ à l'axe des volumes et. 

 considérons le cycle L^S^S'sZL'L^. L'aire qui représente le 

 travail externe est négative ; le cycle n'est pas réversible, 

 d'après un théorème de M. Clausius. La transformation 

 L<Si est la seule qui ne soit pas réversible; par consé- 

 quent à la température t sous la pression P^ inférieure à 

 P, le liquide peut se solidifier, mais la transformation 

 inverse est impossible, le corps solide ne peut pas fondre 

 dans ces conditions. On retrouve ainsi une propriété que 

 j'ai indiquée précédemment. 



De même on reconnaîtrait facilement à l'inspection 

 d'une figure analogue que le corps solide peut fondre à 

 la température t sous une pression supérieure à P^ tandis 

 que le liquide ne pourrait se solidifier. On retrouve ici, 

 en passant, une confirmation d'un théorème général 

 énoncé précédemment à propos des changements d'état 

 non réversibles. 



Deuxième cas. — Le point M est au-dessous des courbes 

 de tensions de vapeur. 



Dans ce cas l'ordonnée P du point M est inférieure à 

 l'ordonnée w du triple point. D'après le théorème de 

 Carnot, le volume du corps solide est inférieur au volume 

 du corps liquide. On connaît les densités de l'acide acé- 

 tique sous les deux états, solide et liquide ; on connaît la 

 chaleur de fusion de l'acide acétique, d'après les recher- 

 ches de M. Berthelot. En appliquant le théorème de 

 Carnot à la fusion, on reconnaît facilement que l'acide 

 acétique rentre dans le cas que l'on vient d'indiquer. 



Si l'on imaginé un cycle analogue au précédent et que 

 l'on conserve les mêmes notations, voici la marche du 



