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C 



Ensuite on isole B, on enlève la source et la sphère G, 

 on met la sphère A en communication avec le sol. La 

 sphère A prend une nouvelle charge «', telle que le poten- 

 tiel soit nul en un point de A, 



- — J = o. 

 a 



Si l'on élimine les charges /3 et y au moyen de ces trois 



relations, on déduit pour la relation qui existe entre les 



deux charges a' et a, 



a cic 



On trouve ici une relation analogue à celle qui lie les 

 pressions consécutives dans une machine pneumatique, 

 lorsque l'on tient compte de l'espace nuisible. 11 est donc 

 facile d'exprimer la valeur de la charge de la sphère A au 

 bout d'un certain nombre d'opérations ; il importe d'ail- 

 leurs seulement de connaître la valeur limite de cette 

 charge. 



Cette charge limite, que nous désignerons par a^, se 

 déduit facilement de la relation précédente en remplaçant 

 les deux charges a. et o.' par cette valeur limite. 



On obtient alors pour valeur de la charge limite, 

 abc 



Pour se rendre compte des propriétés de l'électroscope 

 de Péclet, il suffît d'estimer la force condensante de l'ap- 

 pareil. 



Désignons par «o la charge que prendrait la sphère A,, 

 si elle était seule en communication avec la source au 

 niveau potentiel V. Celte charge est donnée par la relation 



a^ = V«. 



La force condensante de l'électroscope a donc pour 

 jexpression 



a. c b 

 - = — X 



a„ c — b — a 



