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3" A l'action de m sur le gaz B répandu dans le mélange 

 correspond dans la fonction des forces un terme de la 



forme — J—i ^^ désignant par c une constante relative à 



v-\-u 



l'action mutuelle des deux gaz. 



4° A l'action de n sur le gaz A répandu dans le mélange 

 correspond dans la fonction des forces, par symétrie, un 

 terme égal au précédent. 



La fonction des forces Y^, après que la diffusion est 

 opérée, a pour valeur 



pi 



Y> = [av"^ -f- &M* 4- Icvu) — ; 



V -\-u 



La condition pour que la nouvelle fonction des forces 

 Y^ soit supérieure à la fonction des forces initiale Yp se 

 réduit à 



On retrouve ainsi une condition tout à fait analogue à 

 la condition qu'avait indiquée autrefois Athanase Dupré 

 dans le cas des liquides : la diffusion a lieu toutes les 

 fois que la force de réunion des deux fluides l'un avec 

 l'autre surpasse la moyenne arithmétique de leurs forces 

 de réunion respectives. J'ai retrouvé depuis le même 

 résultat dans la théorie de Gauss. 



L'analogie entre la diffusion des gaz et la diffusion des 

 liquides est ici manifeste. L'équilibre des systèmes ho- 

 mogènes est régi par les mêmes considérations dans le 

 cas des gaz et dans le cas des liquides : j'ai déjà eu l'oc- 

 casion d'indiquer l'analogie qui existe entre l'éthérifica- 

 tion et la dissociation des gaz. 



J'ai été conduit d'après cela à examiner la formation 

 des vapeurs saturées au moyen des mêmes considé- 

 rations. 



Considérons un liquide de poids M à une température 

 déterminée et supposons au-dessus de ce liquide un 

 espace dans lequel puisse se former la vapeur. Désignons 

 par m le poids de la vapeur formée ; M — m est alors le 

 poids du liquide non vaporisé. 



Pour former la fonction des forces Y relative au sys- 



