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malement au plan MAX, c'est-à-dire suivant AZ, ayant 

 pour valeur km sin Qdx. 



L'action de la masse magnétique m' sur l'élément de 

 courant dxQ,<&i nulle. 



L'action de la masse magnétique m" sur l'élément de 

 courant dx, perpendiculaire à la droite AM" qui joint un 

 point de l'élément de courant à la masse magnétique, est 

 une force dirigée normalement au plan XAY, c'est-à-dire 

 suivant AZ, ayant pour valeur km"dx = km sin Qdx. 



L'action de la masse magnétique m sur l'élément de 

 courant dx est donc la résultante des actions des masses 

 magnétiques m' et m" sur cet élément de courant. 



2° L'action de la masse magnétique m sur l'élément de 

 courant dy, dirigé suivant AY, est la résultante des ac- 

 tions des deux masses magnétiques m' et m" : cela résulte 

 immédiatement de la démonstration précédente. 



3° Considérons en dernier lieu l'élément de courant 

 AD — dz. 



L'action de la masse magnétique m sur l'élément de 

 courant dz, perpendiculaire à AM, est une force F, di- 

 rigée normalement au plan MAZ, c'est-à-dire dans le plan 

 XAY, perpendiculairement à la droite AM : cette force F 

 a pour valeur F = kmdz. 



L'action de la masse magnétique m' sur l'élément de 

 courant dz, perpendiculaire à AM', est une force F' dirigée 

 normalement au plan M'AZ, c'est-à-dire suivant le pro- 

 longement de AY : cette force a pour valeur 

 F' = km'dz = km cas Qdz = F cos 9, 



Les deux forces F et F' font entre elles un angle Fx\F'r=9. 

 La force F' est donc la projection de la force F sur la 

 direction AY. 



Il résulte immédiatement de là que l'action de la masse 

 m" sur l'élément de courant dz est la projection de la 

 force F sur la direction AX. 



L'action de la masse magnétique m sur l'élément de 

 courant dz est donc la résultante des actions des masses 

 magnétiques m' et m" sur cet élément de courant. 



La proposition est donc démontrée d'une manière géné- 

 rale. On peut donc décomposer une masse magnétique 



