Man erhält 



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. ^, n, sin Hoi 



sm Ho = — 



u 



2Ho = 105« 48' für Lithiumlicht 

 2Ho = 970 4b' „ Natriumlicht 



2Ho = 910 2T „ Thalliumlicht. 



Aus diesen Daten berechnet sich der wahre spitze Axen- 



winkel 2Va für die angewandten Lichtarten nach der Formel 



_, sin Ha 

 ta'Va = -. — :pf- zu 

 sm Ho 



2Va = 800 39' für Lithiumlicht 

 2Va = 88« 12' „ Natriumlicht 

 2Va = 930 52' „ Thalliumlicht. 



Da der letzte Werth jedenfalls ungenau ist, so wurde zur 

 Kontrolle der wahre spitze Axenwinkel für Thalliumlicht 

 auch nach der Caucby'schen Dispersionsformel 



Va = A - ^ 



berechnet, wo Va den halben gesuchten Winkel, A und B 

 Constanten, die aus den bereits bekannten Axenwinkeln für 

 Lithium und Natrium zu finden sind, /l die Wellenlänge der 

 betreffenden Lichtart bedeuten und das negative Vorzeichen 

 zu nehmen ist, weil um die erste Mittellinie die Dispersion 

 Q< v besteht. 



Nimmt man die Wellenlängen für die drei Lichtarten 

 zu resp. 671, 589 und 535 milliontel mm an, so findet man 

 2Va^ = 950 10,66'. 



Aus der Betrachtung der drei wirklichen Axenwinkel 

 ergiebt sich die bemerkenswerthe Thatsache, dass in Folge 

 der starken Dispersion der spitze Axenwinkel für Lithium 

 und Natrium in den stumpfen für Thallium übergeht und 

 umgekehrt, dass also die erste Mittellinie für Lithium- und 

 Natriumlicht, zweite für Thalliumlicht ist. Da aber der 

 Charakter der Doppelbrechung beim Uebergang des spitzen 

 optischen Axenwinkels in den stumpfen sich ebenfalls ändert, 

 80 tritt eine Aenderung in der Anordnung der optischen 

 Elasticitätsaxen für rothes, gelbes und grünes Licht nicht ein. 



