C i5o) ^ ^ 



détermine à très-pcii près en multipliant l'intensité de la force pola- 

 risante par la longueur du trajet que la lumière fait dans le cristal. 

 Ce second principe peut même être regardé comme une conséquence 

 du mouvement oscillatoire. En effet, le nombre des oscillations dans 

 le même espacé doit croître avec l'intensité de la force polarisante, 

 laquelle, d'après l'cApérience, est proportionuelle au quarré du sinus 

 de l'angle formé par l'axe du cristal avec le rayon réfracté; et de plus , 

 dans dès espaces de longueur inégale, ce nombre doit croître propor- 

 tionnelleraent k l'espace, la force polarisante restant la même. Il n'est 

 donc pas étonnnnt que le produit de ces deux élémens détermine le 

 nombre absolu des oscillations, et par conséquent fasse connailre la 

 teinte; car c'est le nombre des oacillations qui détermine la teinte, en 

 mêlant les molécules lumineuses de couleurs diverses , eu vertu de 

 la différence qui existe entre leurs vitesses de rotation. 



De pl\is, comme la vitesse des rayons extraordinaires varie avee 

 leur direction dans le cristal , on doit s'attendre que ce changement 

 de vitesse influera sur les nombres d'oscillations qui se feront dans un 

 "espace donné, et par suite influera sur la nature des teintes. Mais en 

 "supposant q^e cet ^fîét ait lieu , il doit être bien petit dans la chaux 

 sulfiatée et le cristal de roche, oit la double réfraction est très-faible. 

 Aussi ai-je reconnu, par l'expérience, que, dans ces deux corps, le 

 pj'oduit de la force polarisante par le trajet des molécules lumineuses 

 doit être affecté d'un facteur qui, dans les plus grands changemens 

 d'incid6iace,-n 'éprouve que de très-legèï'es variations. 



En ayant donc ^gard à ces trois élémens , j'ai montré par l'expérience 

 qu'on prédit les teintes données par les plaques avec autant de pré- 

 cision que par l'observation même, et j'ai prouvé cet accord, non- 

 seulement pour des lames très-minces, mais pour des plaques paral- 

 lèles à l'axe, épaisses dg près d'un centimètre , et incapables de 

 donner des couleurs isolément, mais qui eu développent de longues 

 séries quand on les croise l'une sur l'autre à angles droits , pour 

 opposer leurs forces conformément à la théorie des oscillations. 



On a vu dans mes précédons Mémoires avec quelle fidélité cette 

 •théorie suit et représente l'expérience. Elle détermine si bien le mode 

 d'action des forces qui font osciller la lumière, qu'elle apprend à 

 imiter les uns par les autres les divers cristaux, en combinant con- 

 venablement les forces qu'ils exercent, comme je l'ai montré der- 

 nièrement en imitant avec des morceaux de chaux sulfatée et de 

 cristal de roche les phénomènes plus composés que présentent les 

 lames minces de mica. 



AujourdTiui je vais donner un nouvel exemple de ces applications, 

 en déduisant de la théorie un phénomène très-curieux que l'on observe 

 avec les. lames de chawx «ulfatée «t de cristal de roche parallèles ïv 



