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l'axe de crislallisalion. Si l'on expose une pareille îarae, sous une 

 incidence quelconque, à un rayon polarisé, mais de manière que 

 l'axe de cristallisation lasse un angle de 45° 8veo le plan d'incidence , 

 la teinte que cette lame polarise est constante sous toutes les iaclinair 

 sons , et est la même que sous l'incidence perpendiculaire. Dans toute 

 autre position de l'axe par rapport au plan d'incidence, celte constance 

 n'a plus lieu. Si l'axe t'ait avec ce plan un angle moindre que 45°, les 

 teintes polarisées par la kme montent dans l'ordre des anneaux, à 

 mesure que l'incidence, augmente, précisément comme si la lame 

 devenait plus soincej et au contraire , quand cet angle est plus grand 

 que 45", les teintes descendent dans l'ordre des anneaux comme si la 

 lame devenait plus épaisse. Pourquoi leis feintes sont-elles constantes 

 dans le premier cas, tandis qu elles varient dans les deux a,utres en 

 sens contraire? Voilà ce que je me propose d'expliquer. 



Or cela résulte imiquement de la manière suivant laquelle les va- 

 riations de la force répulsive se combinent avec \ç§ çliangemens 

 d'épaisseur dans ces diverses positions^ car il arrive que , dans l'azi- 

 muth de /^5^ , ces deux variations sont de signes contraires, et so 

 compensent, tandis que dans tous les autres azimuths elles se sur- 

 passent mutuellement et tour à tour. 



Pour nous en assurenr, formons l'expression générale de ces élémens 

 divers qui déterminent la teinte. Suit, fig. i , PI. ii (i), CTA le plan de la 

 seconde surface de la lame, SC le rayon réfracté qui la traverse, C le 

 point d'émergence, CT la trace du plan d'incïdence sur celte surface, et 

 CA la direction de l'àx® de crisitallisation ; oonime la double réfraction 

 des plaques, même épaisses, de chaux sulfatée ou de cristal de roche 

 est si faible que les deux rayons ordinaire çt extraordinaire nç ^se 

 séparent pas d'une quantité sensible en les traversant, nous pouvons, 

 dans le calcul de la Ibrce polarisante, supposer que ces deux rayons se 

 confondent, et regarder par conséquent SC comHfe situé dans Ip plan 

 d'incidence môme, lequel est perpendiculaire à la surface de la larne 

 ■ en T. Maintenant, si du point C comm€ centre on décrit une surface 

 çphérique qui coupera les trois lignes CT,CS, ÇA, en trois points 

 T, S, À, les plans TCS, SC A, TCA, couperont celte sphère suivant 

 un triangle rectangle dont ces trois points seront les sonimets , e^ 

 l'bypolhénuse SA de ce triangle mesurera, précisément l'angle formé 

 par l'axe du cristal avec le rayon réfracté. Or eet arc est maintenant 

 facile à calculer; car si nous le désignons par Y , et que nous nom- 

 mions i l'angle TCA formé par l'axe du cristal avec la trace du plan 

 d'incidence, enfin que nous nommions §' l'angle dç réfraction formé 

 par le rayon SC avec la normale CN aux deux surfaces de la lame 

 supposées parallèles, on connaîtra dans le triangle rectangle AST les 



(i) Cette Planche accompagnera une des UvraisoBS suivanles> 



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