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Phénomènes de polarisation successi^'e , observés dans des guides 

 homogènes j par M. BlOT. 



Institut. Ayant entrepris depuis quelque temps une série de recherches 



a3 octobrei8i5. q^j exigeaient que je mÏFSs des laraes cristallisées dans difFérens fluides, 

 afin d'y l'aire pénétrer les rayons très-obliquement à leur surface, j'ai 

 été conduit à la découverte d'un phénomène nouveau, d'autant plus 

 remarquable, qu'il paraît tenir uniquement à l'action individuelle des 

 particules des corps sur la lumière, sans aucun rapport quelconque 

 avec leur état d'aggrégation. 



Ce phénomène est analogue à celui que l'on observe dans les plaques 

 de cristal de roche, quand «n y transmet les rayons lumineux paral- 

 lèlement à l'axe de cristallisation. Dans ce cas, la force qui produit 

 la double réfraction et la polarisation régulière est devenue nulle, 

 puisqu'elle émane de l'axe du cristal; mais on voit alors se développer 

 d'autres forces, que les premières effaçaient quand elles étaient plus 

 énergiques, et qui, devenant seules aclives, modifient les molécules 

 lumineuses d'une façon toute particulière. J'ai étudié, dans mon ou- 

 vrage sur la polarisation, les caractères propres à ce genre de forces: 

 j'ai fait voir qu'au lieu de faire osciller les axes de polarisation des 

 particules lumineuses comme les autres forces polarisantes , elles 

 semblent leur imprimer autour de l'axe du cristal un mouvement de 

 rotation continu, plus rapide pour les molécules violettes que pour 

 les bleues , pour les bleues que pour les vertes, et ainsi de suite dans 

 l'ordre inverse de la réfrangibililé. J'ai montré en outre que l'influence 

 de ces forces ne déterminait point seulement des chai^emens de po- 

 sition dans les particules lumineuses, mais leur communiquait encore 

 de véritables propriétés phj'siques, semblables à des aimantations per- 

 manentes dont la nature et l'intensité modifiaient les mouvemens 

 qu'elles prenaient ensuite quand on leur faisait traverser d'autres cris- 

 taux. Par exemple, lorsqu'un rayon lumineux a été simplement po- 

 larisé par réflexion sut une glace, si on le transmet à travers un 

 rhomboïde de spath d'Islande dont la section principale soit parallèle 

 au plan de réflexion, il ne se divise point, et subit tout entier la 

 réfraction ordinaire; mais pour peu que l'on détourne la section prin- 

 cipale du cristal à droite ou à gauche, le rayon se divise, et il se 

 forme aussitôt un faisceau extraordinaire dont l'intensité va croissant 

 de plus en plus,k mesure que la section principale du cristal est plus 

 déviée. Maintenant supposez que le rayon, ainsi polarisé, soit transmis 

 à travers une plaque de cristal ds roche perpendiculaire à l'axe, et dont 

 l'épaisseur n'excède pas S^^jS; si on l'analyse de même avec un rhom- 

 boïde de spath d'Islande dont la section principale soit parallèle au plan 

 de la polarisation primitive, on trouve qu'un certain nombre de molé- 

 cules lumineuses ont perdu cette polarisation; mais que d'autres Tout 



