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dé l'échelle thsrraométrique ordinaire. Delaroche entreprit de les con- 

 . linuer au-delà de ces iuuites ; il trouva alors que la loi établie par 

 Newton n'avait plus lieu, et que la communication des iuiluences 

 calorifiques s'opérait suivant une proportion plus rapide que la simple 

 proportionnalité. Le but de la note que Je -vais lire est de tirer des ex- 

 périences mêmes de Delaroche une nouvelle confirmation de ce résultat. 

 Lc^ procédés par lesquels il y était parvenu re})osent tous sur le 

 principe suivant : concevons qu'une source constante de chaleur agisse 

 à distance sur un corps B suspendu dans l'air : ce corps s'échauffera 

 peu à peu par l'absorption du calorique qu'il reçoit de la source; mais 

 eu même temps, devenant plus chaud que l'air qui l'euvironne, il ten- 

 dra à s'y refroidir comme tout autre corps, de IJiton que son état 

 absolu, à chaque instant , dépendra de ces deux effets balancés. D'après 

 cela on voit que la température du corps s'élèvera tant qu'il recevra 

 plus qu'il ne donne, mais elle deviendra slationnaire quand ces échanges 

 £»ront égaux. Or, en suppos'ant ce nraximum assez peu élevé pour 

 qu'on puisse encore y appliquer la lui logarithmique, qui suffit dans, 

 l'étendue de l'échelle thermùraétrique, la quantité C de calorique jier- 

 due par le corps ^ en nu instant infiniment petit, sera proportion- 

 nelle à l'excès / de sa température sur celle de l'air environnant , et 

 si la même loi logarithmique peut aussi être appliquée à la source mal- 

 gré l'élévation de sa température, ce. que nous voulons éprouver, la 

 quantité C devra être aussi proportionnelle à l'excès T de cette tem- 

 pérature sur celle du corps Z*. Donc quelque soit le degré de chaleur de la 

 source, pourvu que son mode d'action sur 2/, et le mo;le d'action de B 

 ^sur l'air soient toujours les mêmes, les différences / et T devront 

 avoir entre elles un rap}X)rt constant. 



Nous avons emplo3'é la supposition d'une source constante parce 

 que le raisonnement en devenait plus simple, mais celte constance 

 n'est nullement nécessaire ; car im^aginez que rinfluence calorifique 

 émane ainsi d'un cêrps échauffé suspendu dans l'air libre : la tempéra- 

 ture de ce corps baissera graduellement pendant qu'il échauffera de 

 loin le thermomètre B , mais cetle marche inverse amènera de 

 même uiie époque où le thermomèire h cessera de monter pour re- 

 descendre ensuite, et à cette épo(|ue les quantités de chaleur qui lui 

 arriveront de la source seront encore exactement égales à cetle qu'il 

 émet dans l'air environnant. Supposez donc qil'à cet instant fixe on 

 observe la température de l'air, celle du thermomètre B , et celle du 

 corps chaud qui agit sur lui : les différences de ces températures don- 

 neront t et T, exaclemeut comme si l'on se l'ût servi d'une source 

 constante. Seulement il inudra faire rapidement l'observation à l'épo- 

 que fixe du maximum, car cet état ne durera qu'un inslant; au lieu 

 qu'il subsistera toujours si l'on employait une source constante de 

 chaleur. C'était eu elî'et ainsi que Delaroche opérait. 



