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sîté ne varioit pas en passant d'une couche à l'autre ; car datis ce pas- 

 sade , l'élasticité varie dans le même rapport que la densité , quelle que 

 soit la loi de la pesanteur. 11 n'en sera pas de même si la tempéra- 

 ture de l'air vai-ie en même tenis que sa densité : alors le sou ne se 

 transmettra plus d'un mouvement uniforme , et de plus , la vitesse ne 

 sera plus la même sur tous les rayons sonores , en sorte que l'onde 

 sonore n'aura plus une figure sphérique , comme dans le cas de la 

 température constante. Le cas ou la température décroît proportion- 

 nellement à la hauteur verticale , à mesure que l'on s'élève au-dessus 

 de la surface de la terre , mérite d'être examiné en particulier ; parce 

 que c'est effectivement ce qui a lieu dans la nature , comme il résulte 

 de la ihéoi'ie des réfractions comparée à l'expérience ( Vof. le lo^. 

 livre de la Mécanique céleste ). Dans ce cas , si l'on imagine un rajoii 

 sonore , partant d'un point élevé dans l'atmosphère et aboutissant à 

 la surface de la terre , la température , et par co.nséquent , le rapport 

 de l'élasticité à la densité de l'air , croîtront sur ce rayon , propor- 

 tionnellement à la longueur multipliée par le cosinus de l'angle qu'il 

 fait avec la verticale ; d'où l'on peut facilement conclure que le mou- 

 vement du son sur chaque rayon sonore , sera de même nature que 

 celui d'un corps pesant qui glisseroit sur ce rayon , comme sur un. 

 plan incliné, et qui partiroit de l'origine du rayon avec une vitesse 

 donnée. La vitesse du son sera donc d'autant plus grande que le rayon 

 sonore s'écartera moins de la verticale , et cette vitesse sur un même 

 rayon , croîti'a proportionnellement au tems écoulé depuis l'origine du 

 mouvement. 



L'équation connue qui renferme la théorie du son , change de forme, 

 quand on a égard à la pesanteur de l'air et à la variation de la tem- 

 pérature. Pour en déduire directement la vitesse avec laquelle le son 

 se propage , il faut employer l'iniégrale de cette équation exprimée au 

 moyen d'une intégrale détniie, et l'on est conduit, de cette manière, 

 à l'expression de la vitesse du son qu'ont indiquée les considérations 

 précédentes. Cette même intégrale fouruit aussi un moyen de com- 

 parer l'intensité du son produit à différentes hauteurs dans l'atmos- 

 phère. Lorsque la température est supposée constante , on parvieat à 

 ce résultat remarquable , que l'iatensiis du son ne dépend que de la 

 distance qu'il a parcouru , et de la densiîé de la couche de l'atmos- 

 phère d'où il est parti ; de sorte que cette intensité est la même , dans 

 tous les sens , que si l'atmosphère étoit homogène et d'une densité égale 

 à celle de cette couche. 11 s'ensuit donc que les personnes qui s'élèvent 

 en ballon, doivent entendre le bruit qu'il y a à la surface de la terre, ' 

 aus.si bien que si elles fussent restées à cette surface même ; tandis que 

 le bruit qu'elles produisent dans une couche élevée de l'atmosphère , 

 est aussi foiblement entendu à la surface de la terre , qu'il le seroit 



