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eore que la réflexion du son est analogue à celle de la lumière ; car 

 on fait voir que le son réfléchi forme une onde sonore , de figure 

 sphérique , dont le centre est à l'autre fojer, et qui se lapproche con- 

 tinuellement de ce second foyer , avec une vitese égale à celle du son 

 direct ; d'oii il suit d'abord que les deux rayons sonores qui aboutis- 

 sent à un même point de la surface réfléchissante , font des angles 

 égaux avec la normale en ce point. De plus on détermine l'Intensité du 

 son réfléchi d'après celle du son direct , et l'on trouve que le rapport 

 de ces intensités sur deux rayons sonores qui aboulissent à un même 

 point de l'ellipsoïde , est le même que celui qui auroit lieu , dans le 

 même cas , entre l'intensité de la lumière directe et celle de la lumière 

 réfléchie. 



Newton qui a , le premier, déterminé la vitesse du son , a aussi 

 remarqué, le premier, que celte vitesse est- sensiblement plus petite 

 que celle qui résulte de l'observation. M. Laplace attribue cette dlfle- 

 rence entre l'expérience et la théorie , au développement de chaleur du 

 à la compression de l'air qui accompagne la production du son ; d'oii 

 il résulte un accroissement d'élasticité auquel on avoit jusqu'ici né- 

 gligé d'avoir égard. Cette opinion est développée dans le Mémoire dont 

 nous rendons compte , avec tous les détails qu'exige l'importance de 

 la question ; les bornes de cet extrait nous forcent d'y renvoyer le 

 lecteur. 



Dans le calcul de la vitesse du son , on regarde les vitesses des mo- 

 lécules d'air comme très-petites , et l'on néglige les puissances de ces 

 vitesses supérieures à la première , ce qui fait prendre la forme linéaire 

 aux équations du mouvement. Mais si l'on considère la propagation 

 du son dans un canal cylindrique et iufmlment étroit , et si les vitesses 

 diis molécules d'air ne sont pas supposées très-petites , mais seulement 

 plus petites que la vitesse du son : on peut encore déterminer cette 

 dernière vitesse , parce que l'équation non linéaire du mouvement ad- 

 met une intégrale particulière sous forme finie , qui suffit pour mon- 

 trer comment l'ébranlement primitif se répand dans toute l'étendue de 

 la ligne d'air. Au moyen de cette intégrale , on démontre en toute 

 rigueur que la vitesse, du son est indépendante de la grandeur de celle 

 des molécules d'air , ainsi que de la cau^e qui a pi'oduit le son ; de 

 sorte que le son , fort ou foibie , se propage avec la même vitesse ; ce 

 qui est conforme à l'expérience. 



La vitesse du son étant égale à la racine quari'ée du rapport de 

 l'élasticité de l'air à sa densité , du moins quand on néglige la cor- 

 rection due au développenxent de la chaleur , il s'ensuit que toutes les 

 fois que ce rapport ne changera pas , la vitesse du son ne changera 

 pas non plus. En supposant donc toutes les couches de l'atmosphère à 

 la même température , la vitesse du son seroit la même que si la den~ 



