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 d'air ; alors on démontre que le son se propage d'un mouvement uni- 

 forme , et que la vitesse est la même sur tous les rajons sonores , de 

 sorte que Vonde sonore conserve toujours une figure sphérique dont 

 le centre est celui de l'ébranlement primitif. M. Lagrange avoit déjà 

 démontré cette proposition , en conservant à l'air ses trois dimensions , 

 comme on le fait icj ; mais en supposant que l'intensité du son fût 

 la même dans toute l'étendue de l'onde sonoi^e , cas particulier dans 

 lequel l'équation connue d'où dépend la théorie du son , est intégrable 

 sous forme finie. Dans le cas général , oii celte intensité varie d'une 

 manière quelconque d'un point à un autre de l'onde sonore , cette 

 équation n'est plus intégrable sous forme finie ; cependant si l'on veut 

 déterminer le mouvement de l'onde entière , on trouve une équation, 

 de même forme que celle que M. Lagrange a considérée ; ce qui fait 

 voir que cette onde sonore se propage toujours de la même manière, 

 quelle que soit la loi suivant laquelle l'intensité du son vai'ie dans toute 

 l'étendue d'une même onde. 



Après avoir considéré une masse d'air indéfinie dans tous les sens ,, 

 on la suppose terminée par un plan fixe , et l'on démontre alors que 

 le son est l'éfléchi par celte surface plane , comme la lumière est rcflé- 

 chie par un miroir plan. Pour la prouver , on imagine que l'on ait 

 produit derrière le plan , un ébranlement semblable au véritable ébran- 

 lement de l'air en avant du plan ; ces deux ébranlemens sont placés 

 symétriquement de part et d'autre du plan fixe , e'est-à-dire , que l'é- 

 branlement fictif est placé par rapport à l'autre , comme l'image d'un, 

 corps dans un miroir plan , est placée par rapport à ce corps. Dans 

 cette hypothèse , il J aura deux ondulations , l'une derrière le plan, 

 fiixe , et l'autre en avant , qui parviendront en même tems aux diffé- 

 lens points de ce plan; les molécules d'air qui lui sont adjacentes, 

 prendi'ont donc à-la-fois deux vitesses , et si l'on décompose ces vitesses 

 suivant le plan et perpendiculairement au plan , les secondes compo- 

 santes seront visiblemenl égales et de signe coYitraire ; d'oîi il résulte 

 que les molécules adjacentes , ne pourront que glisser sur cette sur- 

 face , sans en sortir ; par conséquent la condition du plan fixe sera 

 remplie. Après que les deux ondes sonores seront parvenues au plan 

 réfléchissant , celle qui a son centre derrière ce pian , ou l'onde fictive 

 continuera à se propager en avant ; de sort-e que les molécules d'air 

 situées en avant de ce plan , sont une seconde fois ébranlées , et c'est 

 ce qui donnera lieu à ce qu'on appelle vulgairement Yécho ; d'oii l'on 

 peut maintenant conclure que cette réflexion du son sur une surface 

 plane, se fera suivant la même loi que la réflexion de la lumière sui' 

 un miroir plan. 



On considère ensuite le son produit à l'un des foyers d'un ellipsoïde 

 .de révolution , et réfléchi par sa surface. Dans ces cas on prouve enr 



