porte avec lui et qui le distinguent esseuliellemeui de la lumière directe. 



La propriété de la lumière que je vais décrire est uue modification 

 de ce genre. Elle avoit déjà été appei eue dans une circonstance parti- 

 culière de la duplication des images oflferte par le spath calcaire , 

 (carbonate de chaux) ; mais le phénomène qui l'indiquoit étant attribue 

 aux propriétés de ce cristal , on ne soupçonnoit pas qu'il pût être 

 produit non-seulement par tous les corps cristallisés qui donnent une 

 double réfraction , mais encore par toiiles les autres substances diaphanes 

 solides ou liquides. 



Si on reçoit un rayon lumineux perpendiculairement à la face d'un 

 rhomboïde de spath calcaire , ce rayon se divise en deux faisceaux , l'un 

 qui continue à se mouvoir dans la direction du rayon incident , l'autre 

 qui fait avec celui-ci un angle de quelques degrés. Le plan qui passe 

 par ces deux rayons se nomme plan de la section principale ; il est 

 toujours parallèle à l'axe des molécules intégrantes du cristal et per- 

 pendiculaire à la face réfringente naturelle ou artificielle. Lorsque le 

 rayon incident est incliné à la surface réfringente , il se divise également 

 en deux faisceaux , l'un qui est réfracté suivant la loi ordinaire, et 

 l'auti'e suivant une loi extraordinaire qui dépend des angles que le 

 rayon incident forme avec la surface réfringente et la section principale. 



Si actuellement on reçoit sur un second rhomboïde dont la section 

 principale soit parallèle à celle du premier, les deux rayons qui ont déjà 

 traversé celui-ci , ils ne seront plus divisés en deux faisceaux comme 

 l'eussent été des rayons de lumière directe ; le faisceau provenant de 

 la réfraction ordinaire du premier cristal , sera réfracté par le second , 

 suivant la loi de la réfraction ordinaire , comme si celui-ci avoit 

 perdu la faculté de doubler les images : de même le faisceau prove- 

 nant de la réfraction extraordinaire du premier cristal sera réfracté 

 par le second , suivant la loi de la réfraction extraordinaire. 



Si le premier cristal restant immobile on fait tourner le second de 

 manière que la face d'incidence reste parallèle à elle - même , chacun 

 des deux rayons provenant de la réfraction du premier cristal com- 

 mence à se diviser en deux faisceaux , en sorte , par exemple, qu'une 

 partie du rayon provenant de la réfraction ordinaire commence à se 

 réfracter extraordinairement. Enfin , après un quart de révolution , le 

 faisceau provenant de la réfraction ordinaire du premier cristal est en 

 entier réfracté extraordinairement par le second, et réciproquement le 

 faisceau que le second cristal réfracte en entier, suivant la loi ordinaire, 

 est celui qui provient de la réfraction extraordinaire du premier. Ce 

 phénomène est indépendant des angles d'incidence , puisque dans le 

 mouvement du second cristal , les faces réfringentes des deux rhomboïdes 

 conservent enti'e elles les mêmes inclinaisons. 



Ainsi le cai'acière qui dislingue la lumière directe de celle qui a 



