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 les fleux réfi'actions ordinaire et eoctraordinaire , est mi* suite néces'^ 

 saire de ce que les modifications qui distinguent le rajon ordinaire da 

 rayon exlraoïdiuaire ne sont point absolues , mais qu'elles sont unique^ 

 meut relalives à la position du rayon par rapport à l'axe da crisialv 

 Pour le faire voir , rappelons le snigulier pliénomène que la lumière' 

 présente après son passage à travers un cristal. 



En passant dans un cristal , la lumière se divise en deux faisceaux ,• 

 l'un ordinaire et l'antre extraordinaire , et chacun d'eux sort du cristal 

 sans se diviser. Si l'on conçoit un second cristal placé au-dessous da" 

 premier, dans une situation entièrement semblable , alors le rayoa' 

 ordinaire sera rompu ordinairement en passant dans le second cristal y 

 et le rayon extraordinaire sera rompu extraordiuairement. Cela aui'a li«Ai 

 généralement si les sections principales des deux faces opposées, sont- 

 parallèles. On nomme Section principale û'une face, la section du cristal-,. 

 par un plan perpendiculaire à- cette face , et passant par l'axe du crislali 

 Mais si les sections principales sont perpendiculaires entre elles, alore 

 le rayon ordinaire sera rompu extraordinairement en passant dans le se- 

 cond cristal , et le rayon extraordinaire sera rompu ordinairement. Dans les 

 positions intermédiaires , chaque rayon se partagera eu deux autres à son 

 entrée dans le second cristal. 



Concevons maintenant que l'on présente un rayon rompu ordinairemeEit 

 par un premier cristal , perpendiculairement à un second cristal coupé par 

 un plan perpendiculaire à sou axe; il est clair qu'une inclinaison infinimer^t 

 petite de l'axe sur la face d'incidence , suffit pour changer ce rayon en 

 rayon extraordinaire. Or , cette inclinaison ne peut qu'altci'er infiniment 

 peu l'action du cristal, et par conséquent la vitesse du rayon dans son 

 intérieur; celte vitesse est donc alors celle du rayon extraordinaire, et 



par conséquent elle est égale à -7-5 ce qui revient au résultat d'Hujghens; 



car on sait que la vitesse de la lumière dans les milieux diaphanes ordî^^ 

 naires exprime le rapport des sinus d'incidence et de réfraction , sa 

 vitesse dans le vide étant prise pour unité. 



Le principe de la moindre actioii peut servir encore à déterminer 

 les lois de la réfle,xion de la lumière ; car quoique la nature de la 

 force qtii fait rejaillir là lumière à la surface des corps soit inconnue, 

 cependant on peut la considérer comme une forcé répiilsive qui rend en 

 sens contraire à la lumière , la vitesse qu'elle lui fait perdre , de même que 

 l'élasticité restitue aux corps en sens contraire, la vitesse qu'elle détruit. Or, 

 on sait que dans ce cas, le principe de la moindre action subsiste toujours.. 

 A l'égard d'un rayon lumineux, soit ordinaire, soit extraordinaire , ré- 

 fléchi par la surface extérieure d'un corps , ce principe se réduit à ce que 

 la lumière parvient d'un point à un autre, par le chemin le plus court 

 de lovis ceux <jui réucoutrerii la surface. En etfet , la vitesse de ia 



